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(./ + w 2 ) \JTTVTiü) 
sen 
x) + §] 
(18) 
Comparando esta última con la (11) vemos que la longitud reducida del pén¬ 
dulo, que antes era l, ahora es/'; en las oscilaciones rápidas el punto que dista V 
del eje de oscilación permanecerá inmóvil con relación a la Tierra, es decir, no 
participará de los movimientos sísmicos. La amplificación normal del sismógrafo 
que antes era —, ahora valdrá ~ ; habrá pues variado en la relación 
L v 
L L l' Mr o Mr o + c M'r’ 0 
i ' ~F ~ i ~ 7~ : t -l c 2 r 
(19) 
que podrá representar un aumento o una disminución según los valores de c y 
demás cantidades que entran en la fórmula; en general será una disminución 
M'r'o Mr o 
mayor que c veces —-— 
y sólo aumento en el caso de ser c positivo y 
r 
que 
sería el caso más favorable. 
Si la palanca estuviese equilibrada, r' 0 sería igual a cero y la fórmula (19) 
indicaría seguramente una disminución en la amplificación normal. Con mayor 
razón podremos decir lo mismo si c fuese negativo, es decir, que la palanca 
amplificadora fuese de primer género, con lo que vemos que no es indistinta la 
disposición de estas últimas para conseguir un máximo de rendimiento de un 
sismógrafo , particularmente si como ocurre en el caso de los péndulos Mainka, 
estas palancas tienen una masa apreciable por formar el amortiguador. La 
cuantía de esta influencia se verá más adelante al aplicar la teoría a un ejemplo 
numérico. 
La condición de máximo rendimiento ha sido prevista y tenida en cuenta en 
los péndulos de nuestro Observatorio. 
La fórmula (7) es aplicable a todos los tipos de sismógrafos, bastando en cada 
caso dar a i el valor que le corresponda conforme a las convenciones estable¬ 
cidas. Haciendo i = 90° la fórmula se aplica a los péndulos verticales, por 
ejemplo el Vicentini. Cuando i = — 90 estamos en el caso del péndulo Wiechert 
y en este caso es preciso que los muelles sean fuertes para que su momento pre¬ 
domine sobre el de la gravedad. 
La teoría que acabo de exponer, es en realidad el estudio del movimiento de 
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