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palanca y el de la tercera y por K' 1 1" M" r" las características designadas 
por las mismas letras pero con un solo acento de la primera palanca. 
En el caso particular de los péndulos Mainka, la segunda palanca se halla 
equilibrada de manera que r" 0 — 0 y como ya sabemos que i es pequeño e 
i' = — 90°, la ecuación anterior se reduce a 
d-0 dO \Mgro i + K+ c* (K' — M'gr' 0 ) + c 2 c' 2 K" 
dt* £ dt 1 e 2 1' + c 2 cf -1" 
Mr 0 -\-cM'r' 0 ci 2 x 
~ I ■+- c 2 r + c 2 c' 2 1 " dt 1 ( } 
cuya discusión nos conduciría a las mismas consecuencias ya expuestas. 
Después de lo que antecede podemos ya exponer la manera como podrán de» 
terminarse las diferentes cantidades que intervienen en un péndulo. 
Consideremos primeramente el péndulo sin palancas amplificadoras. La 
ecuación diferencial de su movimiento propio es 
tf 2 0 . _ dO 
—— -f 2 £ - 
dt“ dt 
+ 
Mgr 0 i K 
1 
que como es sabido representa un movimiento oscilatorio amortiguado, cuyo pe 
ríodo reducido, o sin amortiguamiento, es T — ~ siendo 
n 
n 2 
MgYo i -\- K 
7 
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valor que 
Mr o 
que 
podremos determinar midiendo T en la forma conocida. Recordando 
= -y-, el valor de n 2 podrá escribirse así 
2 ^ , K 
n = ~r + T 
o bien llamando n 0 e i 0 los valores de n e i de partida 
l 
K_ 
T 
S 
Oí 
MEMORIAS.—TOMO XIII. 
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