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Para terminar, estudiemos las características del péndulo cuando se añade 
la segunda palanca amplificadora. La ecuación del movimiento aplicada a los 
péndulos Mainka hemos visto que era la (29), de la cual se deduce que 
4 ti 3 _ Mgr 0 i + K + c 2 ( K' — M'gr'o ) + c 2 c' 2 K" 
~ 7 + c 2 r + c- l 2 1 " 
(38) 
La cantidad que figura en el numerador es el momento astático, que podre¬ 
mos medir como hemos hecho antes, y llamándole ¿Ti, tendremos 
ng = 
77, 
I + c 2 /' +- c 2 c' 2 I" 
(39) 
Si sin cambiar el ángulo i desenlazamos la segunda palanca queda 
Mgr 0 i + K+ c 2 (JT - M'gr'o ) H l 
n* = 
7 + c 2 /' 
/ + c 2 I' 
de esta expresión y de la anterior se deduce 
TT TT 
^2 ^ 1 _ ^ 2 £> 2 (*) 
w 2 «, 2 
(40) 
de lo cual se puede deducir 7" midiendo c’ como antes hemos medido c . 
Restando los dos valores de H queda 
H, — H l = c 2 c' 2 K" (41) 
de donde se deduce el valor de K" 
La nueva longitud reducida del péndulo que influye en el valor de la ampli 
ficación normal, la calcularemos observando que 
1 Mr o + c M'r'o 1 Mr 0 + c M' r' 0 
l" ~ 7+ c' I' -f c 2 c' 2 1 " ~ 7+c 2 7' 
(*) Este método resultaría más preciso midiendo 77 t y H 2 con sus correspondientes Ti y T , , para 
diferentes valores del ángulo i, y deducir el valor de c 1 c” 7" por el método de los mismos cuadrados, 
pero de todos modos esta cantidad, medida de esta manera, resulta siempre con gran indeterminación 
por ser ella pequeña y venir expresada por la diferencia de dos cantidades muy grandes que difícilmente 
pueden medirse con exactitud. 
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