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El valor f(o\ es, aproximadamente, el poder rotatorio de la substancia en 
solución infinitamente diluida, puesto que resulta de hacer c=o en la fórmula 
anterior. 
Obtendremos seguramente mayor aproximación, si tomamos tres términos de 
la serie de Mac-Laurin, y determinamos numéricamente tres poderes rotatorios 
con sendos líquidos de concentraciones c lt c 2 y c g : se tendrá entonces: 
[aje = c, = f{°) 4 " o, fio) -j- c 2 ^2^ 
[aje _ r 2 = fio) -f- c 2 f\o) + cf ^ £ 
[z] c - C3 = fio ) -f c 3 f\o) + c* f ^ 
de donde resulta 
fio) 
[ r Ac — O 
c i 
C l Ü 
[«]* = 
= 
cf 
[aje — <r 3 
C 3 
r 2 
L 3 
1 
A 
c , 2 
A = 
1 
C 2 
L 2 
1 
C 3 
c 2 
1 [aje — r, C , 2 
1 C¡ [aje * c, 
1 [aje = r 2 ¿Y* 
1 C 2 [aje - C, 
1 [a] c = Cs f 3 s 
fio) _ 
1 0 3 [aje = ca 
A 
” 2 
A 
Y así podríamos obtener fórmulas y valores de /(o) más o menos aproxima¬ 
dos a la realidad. 
Pero la forma exacta de la curva que represente el poder rotatorio, cuando 
la concentración varía, nos es desconocida, y,- aunque podemos determinar 
cuantos puntos nos convengan, y obtener fórmulas de interpolación que nos den 
los valores aproximados de los puntos intermedios, ello es que el poder- rotatorio 
para c—o, o sea, la porción del eje de las YY que media entre el punto en que 
la curva lo corta, y el origen de coordenadas, cambia según sean unas u otras las 
concentraciones que hayan servido para calcular aquellas fórmulas. 
Ante esa circunstancia, y siendo de todo punto imposible efectuar experien¬ 
cias que arrojen resultados positivos con líquidos de concentraciones nulas, ocurre 
calcular directamente el poder rotatorio de las substancias activas en solución 
infinitamente diluida, ateniéndose a lo siguiente: 
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