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en aquél, intervienen los cuerpos con su peso propio, y este peso tomado en 
gramos y referido a la molécula, es decir, el peso molecular-gramo, es el que se 
nos presenta con este carácter de universalidad, de uniformidad, de equipotencia 
en todos los cuerpos disueltos, (sólidos o líquidos) y en los gases, con tal que la 
temperatura sea la misma. 
Y como esta presión, esta difusión se verifica no sólo en las soluciones 
perfectas, como las citadas, sino también en las imperfectas, como las del éter 
y el agua, de manera que las moléculas del éter, que sobrenadan, se van difun¬ 
diendo de capa en capa, hasra llegar al fondo; ocurre en seguida la seria sospe¬ 
cha de que suceda lo propio en un líquido homogéneo y únkx>, como el agua o 
el alcohol. Y en tal caso debería admitirse que las particulitas de estos líquidos, 
o de cualquier otro para otro caso, se mueven 'Constantemente y pasan de una 
a otra capa, o lo que es igual, que cada capa líquida es como un campo de 
batalla que se ve atravesado constantemente por proyectiles moleculares que 
le cruzan en sentidos contrarios. Habrá, pues, un reposo absoluto aparente, 
porque nuestros sentidos y medios ordinarios de observación no alcanzan más, 
pero en realidad hay continuo vaivén, hay una verdadera compensación, al menos 
en su valor medio, de ganancias y pérdidas, hay lo que en Química llamamos un 
equilibrio. 
Estas ideas del movimiento molecular, que, aplicadas en un principio por 
la teoría cinética a los gases, se extendieron, por atrevida analogía, a los líquidos, 
y hoy se pretende extender a los sólidos, van* recibiendo cada día más pruebas 
en el orden experimental, las cuales les dan mayores grados de probabilidad, 
aunque siempre quedó como punto débil lo que puede decirse que es más impor¬ 
tante en el fundamento' de la teoría. Avogadro y Ampére ( 1914 ) establecen que 
volúmenes iguales de cualquier gas, simple o compuesto, tomados en las mismas 
condiciones de temperatura y de presión, contienen el mismo número de mo¬ 
léculas: ¿cuál? n, un número no conocido, pero que, sea cual fuere su valor, es 
el mismo. Si tomáis, para precisar más, pesos moleculares-gramos, de los gases 
que se comparan, dicho número se representa por N, y esta N se llama el 
número de Avogadro. ¿Cuánto vale? Su conocimiento nos conducirá! al dél 
átomo de electricidad o carga elemental e que llevan los iones monovalentes en 
el transporte electrolítico, ya que este valor e es igual al cociente de un farad por 
jp 
el citado número de Avogadro e = —. 
Que este número N deba ser enorme, salta a la vista, porque si en las 
láminas más finas que se hacen de oro se llega al grosor de 0.1 ¡ 1 , es forzoso 
admitir que deba ser inferior el diámetro de la molécula de oro. 
De mucho mayor alcance son las experiencias de Devaux d) sobre las lámi¬ 
nas de aceite formadas en la superficie del agua y llevadas a su espesor límite. 
(1) H. Devaux, Rev. gétt. des Se., 1913, pág, 146. 
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