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volumen medio, por recuento directo de partículas alineadas, por pesada directa 
de las mismas y por la medida de la velocidad de caída de la nube formada por 
los granos de la emulsión (ley de Stokes) y obtuvo un radio para la esferilla, 
igual próximamente a 0,369 ¡1. 
Perrin ha establecido por observación directa, en los movimientos brownianos 
de una emulsión de goma-gutta en ácido muy diluido, la ley de Stokes para una 
magnitud de granulos cuyo radio era de un orden de grandor de 0.1 fi d). 
Observada horizontal y verticalmente en el campo microscópico, en una 
cuba de Zeiss, una gota de la emulsión, se viene a deducir en definitiva que la 
emulsión tiende a alcanzar un régimen permanente, siempre el mismo para 
los granulos del mismo tamaño y de la misma densidad aparente, cualquiera que 
sea la actividad con que se agiten en el seno del líquido: una vez logrado este 
régimen, la repartición molecular es un equilibrio reversible, cuya concentración 
decrece con la altura y presenta gran analogía con la aglomeración de las mo¬ 
léculas gaseosas en cilindros de suficiente elevación, observándose además la 
ley del decrecimiento en progresión geométrica correspondiente a diferencias de 
nivel en progresión aritmética ( 1 2 b 
Según esto, si se suponen granulos tales que, colocados en un desnivel de 
6 micrones den una concentración mitad, como los cálculos de la repartición de 
las moléculas gaseosas del aire dan para el mismo objeto un desnivel de 6 kiló¬ 
metros, o sea 1.000.000.000 de vec'es el precedente, se deducirá que el peso de un 
granulo de la emulsión es 1.000.000.000 de veces el de una molécula de aire: para 
el oxígeno a cero grados, el desnivel es de solos 5 kilómetros; para el hidrógeno 
será 16 veces mayor o sea 80 kilómetros. 
Perrin encontró desde el primer momento una concordancia admirable entre 
los valores obtenidos por este camino y los proporcionados por la teoría cinética, 
y, a pesar de haber cambiado el volumen, la densidad, la naturaleza y la tempe¬ 
ratura de las emulsiones preparadas, de suerte que su viscosidad variaba entre 
1 y 150, el valor obtenido para el número,Al de Avogadro se mantuvo sensible¬ 
mente constante, comprendido entre 65 X io 22 y 72 X io 22 , valores muy parecidos 
al antes hallado 62 X 10 22 : en otros ensayos más afinados obtuvo como más 
(1) C. R., 147 . 475-6, 
La ley de Stokes o ley hidrodinámica de la resistencia que opone un fluido al movimiento de 
una esfera, dice que dicha resistencia es proporcional a la velocidad, al radio de la esfera 
y al coeficiente de viscosidad del gas. Ha sido modificada por Cunningham (*) lo cual la 
hace aplicable a las partículas ultramicroscópicas. Pero ambas leyes exigen la forma esférica 
de las partículas: y la de Stokes no es aplicable tampoco ni a esferas de gran masa, ni a las micros¬ 
cópicas O ultramicroscópicas (**). Por esto se tienen por inexactos los experimentos hechos con las 
partículas obtenidas por pulverización eléctrica con el arco voltaico como realizó Ehrenhaft, por¬ 
que se ha probado que los valores anómalos a que conducen son debidos a que no son esféricas 
(E. Meyer y W. Gerlach, A. Targonski, etc ) y su densidad no es la del metal, por modificarse 
su naturaleza química aun en atmósfera de un gas inerte como el nitrógeno (***). 
(2) C. R., 1908, 146 , p. 967-70. 
(*! Pt'oc. Roy. Soc. London, 1910, SS — A., p. 357-365. 
(**) Schidlof, Rev. gén. Se., 1917, p. 585. 
(***) Schidlof y Karpowicz, C. R., 1914, 158 , p. 1992. 
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