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partida al estudio teórico (i), sólo es aplicable bajo la condición de la flexión plana, 
y que ésta sólo es admisible, mientras el trabajo del material por compresión es in¬ 
ferior al llamado limite de proporcionalidad; es decir, mientras la deformación 
por tracción o compresión directas es proporcional a la carga unitaria ( 2 ). Para 
apreciar la relación entre esta carga í y las demás circunstancias del problema, 
basta sustituir en la fórmula ( 7 ) el valor I por ü r 1 2 y haciendo s = P: Q re¬ 
sultará: 
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expresión que interpretada gráficamente en la fig. 3 dá lugar a la curva A B C D 
cuyas asíntotas son los ejes coordenados y que dá directamente la carga unitaria 
que rompería la barra para un valor determinado de L:r. 
Para grandes valores de esta relación el valor de j es relativamente pequeño 
y la flexión elástica se verifica según la fórmula de Euler, pero a medida que 
L:r va disminuyendo, s crece y llega un momento en que pasa del límite de pro¬ 
porcionalidad, lo cual hace imposible la aplicación de la teoría que acabamos de 
examinar. Así para aceros corrientes, si tomamos j aproximadamente igual a 20 
(1) En rigor, Euler partió de la ley sentada por su maestro Juan Bernouilli, según la cual el pro¬ 
ducto del momento de flexión //por el radio de curvatura p de una viga es una constante Mp = W. La 
verdadera teoría de la flexión no era conocida todavía en aquella época. La fórmula de Euler data de 1774. 
(2) Este límite de proporcionalidad coincide aproximadamente con el limite de elasticidad real, 
bastante menor que el aparente. 
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