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Ahora bien, en el caso que estudiamos el trabajo x es sencillamente (V. fig. 2) 
el producto de la fuerza P por el acortamiento de la distancia A B debido a la 
flexión o sea 
x = 
{y' Y dx 
( 85 ) 
La variación del trabajo molecular V se compone de dos sumandos, V 1 co¬ 
rrespondiente a la deformación por flexión y V 2 a la deformación debida al es¬ 
fuerzo cortante, cuyos valores son en el caso más general 
p 2 
2 El 
U O 
L 
V * 1 2 dx 
( 86 ) 
r L kt 
J ~ 2 Q~ 
O 
dx 
(i) 
( 87 ) 
siendo K un coeficiente que depende de la naturaleza de la sección, T el esfuerzo 
cortante, Q la sección transversal de la barra y G el coeficiente de elasticidad de 
deslizamiento. 
El valor de T no es más que la derivada del momento de flexión y vale en 
este caso 
( 88 ) 
Por otra parte, siendo y el ángulo de deslizamiento de una sección cual¬ 
quiera, se tiene 
KT 
T “ QC? 
( 89 ) 
de donde 
JL = _J_ 
QG T 
( 90 ) 
(1) El trabajo molecular de deformación por flexión de un elemento de barra de longitud dx vale 
1 El 
como puede demostrarse fácilmente — - dx. — (Véase Flamant, — “Stabilité des constructións, 
2 p a 
/ M 2 
Résistance des materiaux", pág. 309), o sea ~ dx, y como en este caso M = Py , resulta igual 
El 
p 2 
a ~ 2 e i A ^ x - En cuanto a la deformación debida al esfuerzo cortante, es fácil ver que si se llama y a 
la distorsión o ángulo de deslizamiento debida al esfuerzo cortante T el trabajo molecular elemental 
para un elemento de longitud dx valdrá —-á——• o bien teniendo en cuenta que y = , dicho tra- 
KP 2 ‘ 
bajo será y¡Tg dX ' 
MEMORIAS.—TOMO XII. 
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