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nos resultará: 
= d -f- c tg 9 
rt — 6 /g- 'p 
En el caso particular de que el movimiento propio transversal de la estrella 
fuese nulo, las ecuaciones (i) se reducen a: 
y ' 2 -f- x 2 sen 2 X — 2 p x sen 2 X = o, ( 2 ) 
eliminando las lineas trigonométricas de ni. Es la ecuación de una elipse referida 
a un vértice. Cuando X — 90 o , tendremos : 
v 2 -f- x^ — 2 p x — o, (3) 
que es la ecuación de un círculo referida a la extremidad de un diámetro. 
En el primer caso, determinaremos en el estereogoniómetro los valores de las 
secantes desde el origen, o sea • La ecuación (2) se podrá transformar 
en esta otra: 
(y " 1 -f- x" 2 ) — x 2 eos 2 X — 2 p x sen 2 X = o 
Formando un sistema de ecuaciones en las que nos son conocidas, 
podremos calcular p con la aproximación deseada. Análogas consideraciones pue¬ 
den hacerse con la ecuación (3). 
Los primeros resultados que he obtenido con la estrella 61 del Cisne con- 
cuerdan con las previsiones teóricas, si bien, y esto lo digo todavía con reservas, 
parece ser la paralaje algo más fuerte que la aceptada comunmente, a menos de 
que su movimiento propio relativo no sea tan rápido como se supone. 
Sin embargo, no es de extrañar que se encuentran diferencias en las parala¬ 
jes de una misma estrella, pues, en realidad, no hacemos más que determinar pa¬ 
ralajes diferenciales al referirlos a estrellas variadas del fondo y que pueden te¬ 
ner y tienen rigurosamente una cierta paralaje absoluta. Las estrellas que he to¬ 
mado de comparación son de 11 a a 12 a magnitud, diferentes de las que tomaron 
otros astrónomos, sirviéndose de los métodos micrométricos. Los resultados nu¬ 
méricos, por lo que concierne a paralaje y a movimiento propio, de la 61 y otras 
estrellas no podré comunicarlos hasta transcurrido el año de la iniciación de mis 
observaciones estereoscópicas. 
En el mismo campo en que aparece la 61 del Cisne, existe otra estrella que 
MEMORIAS.—TOMO XII, 
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