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que la fuerza newtoniana. En fin, se supondrá que la proyección se efectúa ra¬ 
dialmente con relación á la masa central. 
En el momento de surgir la partícula de la superficie de la masa estará 
sometida á una velocidad inicial de proyección que llamaré F 0 , á una acelera¬ 
ción negativa dependiente de la atracción de la masa central y á un movimiento 
horizontal, es decir, perpendicular al radio en el punto origen y cuya veloci- 
2 tz v 
dad puede representarse por _, siendo r el radio de la masa central y T el 
T 
tiempo de la rotación completa de dicha masa. 
La primera ecuación del movimiento que desarrollaré será la de la veloci¬ 
dad inicial combinada con la atracción de la masa central, haciendo intervenir, 
ocioso es decirlo, la variación de distancia. 
Esto supuesto, podremos escribir: 
d* s gr- 
d A 
representando por g la intensidad de la. gravedad en la superficie de la masa 
central y por ^ la distancia de la partícula al centro de la misma. 
(f s 
Multiplicando por 2 é integrando, resulta: 
V = 
d s 
d t 
(f) 
Además , h = V 0 S — 2 gr. Si h > o, es evidente que, aumentando s, V dismi¬ 
nuirá, pero el movimiento será indefinido, alcanzando, cuando s sea muy grande, 
una velocidad , que durará indefinidamente. Si h = o, V 0 = 2gr, es decir, 
la velocidad inicial, será la necesaria para lanzar la partícula hasta el infinito; 
á una distancia indefinidamente grande, la velocidad será indefinidamlente pe¬ 
queña. Si h < o, existirá un valor de í que anulará á V, y desde aquel momento 
V se hará negativo y la molécula volverá á precipitarse sobre la masa central. 
De la ecuación (-i) obtendremos: 
dt — 
( 2 ) 
La integración de esta ecuación no presenta ninguna dificultad, aunque es 
algo laboriosa. Se obtiene con un cambio adecuado de variable y luego integran¬ 
do por partes. 
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