- 8 
nociéramos la paralaje de una nebulosa en espiral, de la forma de las espiras 
podríamos deducir la masa de la condensación central y su densidad. 
Esta teoría está vigorosamente apoyada por las hermosísimas fotografías 
de Keeler, de Richtey y de Wolf. En efecto, en dichas fotografías aparecen las 
espiras constituidas no por una materia difusa, sino por bocanadas ó masas glo¬ 
bulares alineadas, según las trayectorios estudiadas en este trabajo. Yo conceptúo 
cierto que en el estado actual de la fotografía astronómica no tendrán que pasar 
muchos años sin que se advierta en los clisés desplazamientos de las masas glo¬ 
bulares que constituyen las espiras de las nebulosas. 
En todo este trabajo sólo se supone, como fuerza constante, la newtoniana, 
pero es evidente que pudiéramos tener en consideración también la fuerza re¬ 
pulsiva, si el volumen de las partículas emitidas permitiera á dicha fuerza ser 
eficaz. Se podría estudiar analíticamente este caso, que sólo cito á título de di¬ 
gresión y del que pienso ocuparme más adelante, haciendo intervenir en las 
ecuaciones generales la aceleración repulsiva. Esta aceleración podría expresar¬ 
se por: 
siendo K un coeficiente que dependería del peso atómico de los gases emitidos 
y n el valor de la variación de la fuerza en función de la distancia, y que mu¬ 
chos autores suponen ser igual á 2, lo mismo que en la ley de atracción. 
No sería difícil añadir un término de signo contrario en nuestras ecuacio¬ 
nes. Pero un fácil raciocinio nos demostrará que la intervención de una fuerza 
repulsiva con exponente 2 en la teoría de las nebulosas en espiral no concuerda 
con los hechos observados. En efecto; si la fuerza repulsiva es por sí sola su¬ 
ficiente para vencer la intensidad de la gravedad sobre la superficie de la masa 
central, vencerá también á esta gravedad á cualquier distancia del astro, puesto 
que la disminución de ambas fuerzas será siempre proporcional. Por lo tanto, 
la aceleración sería indefinida y la velocidad aumentaría sin cesar, adquiriendo 
la forma de las espiras la que representa la fig. D, de la cual no se conoce nin¬ 
gún caso en el cielo. 
Si supusiéramos que n es mayor que 2, obtendríamos formas como las de 
la fig. E. Estas formas no las observamos en las nebulosas en espiral, pero si 
en las colas de los cometas, lo cual, omitiendo la acción perturbatriz, constituye 
una nueva confirmación de mi teoría expuesta en otro tiempo en esta Acade¬ 
mia, á propósito de la forma del cometa 1910-a, es decir, que la fuerza repulsiva 
decrece mlás rápidamente que por la ley de los cuadrados. Obtenemos también 
la forma de la fig. E en los filetes coronales del Sol, y en este caso bien pudiera 
aplicarse la ecuación (6) para deducir directamente de la forma de dichos file- 
256 
