sugli Assi Centrali ecc. 
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Dunque ad : at = bd : = cd : c* . 
2 A. Consideriamo un solido sollecitato dalle forze f,f ì9 f 2 <, 
etc. applicate ai punti a@y, « 2 /? 2 7 2 > etc -> secondo le 
direzioni Imn , l 2 m 2 n 2 etc., e poniamo al solito 
X = 2//, Y = 2ttz/, Z = 2/z/, 
L = 2(»0 — m/)/, = 2 (/y — /za)/, iV = 2(/na — 10)f . 
Poi concepiamo che il solido riceva un movimento virtuale 
per mezzo di un sistema di rotazioni infinitesime. È noto 
che queste rotazioni, trasportate in un punto M preso ad 
arbitrio, si ridurranno ivi ad una rotazione unica che è 
sempre la stessa ovunque sia preso il punto M 9 e ad una 
coppia unica rappresentata in asse ed in grandezza dalla 
trajettoria del punto M\ trajettoria che varia da punto 
a punto. Se prendiamo per centro di riduzione il punto 
afiy dov’è applicata la forza f , la trajettoria ds di questo 
punto avrà sugli assi coordinati le projezioni (3) 
L'—.jlF0.r-Tf), M! — (X'y —Z'a), N'^Y'a-X'p) 
purché per X',Y r 9 Z' s’intendano le componenti della ro¬ 
tazione risultante, e per L r 9 M' 9 N f le componenti della 
trajettoria della origine O delle coordinate. Se la trajetto¬ 
ria ds del punto a@y dov’ è applicata la forza f si projetta 
sulla direzione della forza f 9 e si nota per df la proje- 
zione, il momento o lavoro virtuale della forza f sarà 
fdf= lllf - 4 - M'mf - 4 - N'nf 
-+- X'(n0 — rny)f-+- Y'(ly — na)f - 4 - Z!(ma, — 10)f . 
Equazioni simili si avranno per i lavori virtuali delle altre 
forze f t , f 2 etc. Sommando tutte queste equazioni avremo 
2 fdf= LX -+- M Y h- N'Z -4- XV Y M - 4 - Z'N . 
Ora è chiaro che questo lavoro Ylfdf delle forze non può 
