Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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(^) = 3 n(2 + 5 \ + 3 g) ß 4 T 2 ^ cos 3 w 
+ 3[A(2 + 58 1 + c + 2c 1 )ß ä T 2 Tj r{ cos (3w + v- \\) 
+ 3 ja( 2 + 58, •+ 2g + c,)ß 4 v 8 viV cos ( 3 v + v,) 
+ 3 ja (2 + 5 §! + 3 g,) ßgTgTj 72 cos 3 w 
3 
+ T 
-f- 3{x 
|j.(8 1 +g)ß 2 T 2 '^ 2 cos (6w—2v) 
(S 1 +?)^ßgT3 'TT ßaTäj ■+" (®i -+"5i) ^ßsTg 
3 
+ TT KSl+Sl^V)' 2 COS (Qw 2Vj) 
YjYj' COS (6 W —V—V,) 
+ 3|j.(2 + 35 1 + g)ß 4 7 2 7] 2 cos (9w-2v) 
+ 3|a[(2-h3§ 1 4 - 2g — g t )ß 4 7 3 + (2 + 35 4 g + 2g 1 )ß 5 7 2 1 "/jY] 7 cos (9w v v,) 
+ 3[j.(24-38 1 + g 1 )ß 5 Ts Y ] /2 cos (9w—2Vj). 
Nun ist aber: 
m 
P -rr 
P ^ 8, ’ 
m , ^ 
T^s-i also 
°i °i 
mithin: 
8j ß y 3= m' 
nf 
also rein erster Ordnung und für die Grenze § 2 = m' von der Ordnung m'sjm'. 
Und da (cf. I, S. 428): 
ist, so wird: 
m 
> ’i 
m 
?ßT 
in 
T' 
Nun ist ja für nicht kritische Planeten § 4 definiert durch: 
§! > \fm', 
für kritische Planeten hingegen durch: 
S 1 < \/ m'. 
Für die Grenze zwischen kritischen und nicht kritischen Planeten ist also: 
mithin: 
§ 2 = m', 
g ß y m' 2 , 
d. h. rein zweiter und übrigens dritter Ordnung. Außerdem werden aber diese kleinen Glieder vom 
Argument Qiv—2v etc. noch mit rf multipliziert, also noch verkleinert (cf. I, S. 392). Ihre Mitnahme fällt 
daher außerhalb d;S Bereiches der festgesetzten Genauigkeitsgrenze und demnach wird, wenn wir im 
