Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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M 
( 2 a< 12 ) 1 
XII. {ßi 8 + TXa£~^ + + 
1+38! 
+i5: 
1+38! /21 
-n 2 ^\ ß 18 + 1 , 2i/ £ -K 5 )- 2 iV 2 |ß 15 
2 (gia.i + -H^i 8 ) 
1 + 38! 
1 .. p (^16 l+'^iö) F AT UO) _T 
+P2i.i+'5-9ie.iß 1 - 2§1 + c + ? r 2 iri 1 
1 
( 2 ö (13) 1 
XIII. {6 8 t + 9 8 \-pW+Ngi[f } ß 19 + J -pg S) +Y gl + 
+AM»} ß„ + | rS; \t» = - 2( ?+ta g ‘- 
1 
+P22 .1 + W 
1 T p (<ln.i+ H i 6 ) F N ~(0)__T 
o^.ißi 2 (8 1+?1 ) ^ 7l9 ’ 
wobei also: 
= ^L_ 2 X a 
1 - 8 , 
_ _3jxa L __ x . 
2 1 -+38! 2 ’ 
F — a i —p 1 +3q l ; 
(46) 
G — 2(1 + a 0 — p 0 ); 
X > = 3 n(l+ 28 1 )p 1 ; 
X 3 = Y P-ßl 
ist, und die Größen H n bis H 19 durch die Gleichungen (19a), J 7 bis J w durch die Gleichungen (40a), 
die q und p durch die Gleichungen ( 8 ) bis (11) und die 7 durch (45) und (45a) gegeben sind. 
Diese innerhalb der festgesetzten Genauigkeitsgrenze strengen Gleichungen (46), aus denen für einen 
b es ti mm tenWert des Verhältnisses der mittleren Entfernungen-^ = a die gesuchten Unbekannten 
ß 7 bis ß 19 für einen beliebigen Planeten der Hildagruppe numerisch berechenbar sind, konnte 
man, analog wie beim ersten Grad (cf. I, S. 431) auch jetzt beim zweiten Grad durch Vernachlässigung 
von ? und in den Gleichungen (45a) wieder vereinfachen; indes sollen für die numerische Rechnung 
die Gleichungen (46) die Grundlage bilden. 
IV. Berücksichtigung der aus der Variabilität von vj und tt entstehenden Zusatzglieder 
zweiten Grades in R. 
Zur nachträglichen Bestimmung der Zusatzglieder zweiten Grades, die sich durch Integration 
der Differentialgleichung (28) für R a dadurch ergeben, daß man in derselben, der Wirklichkeit entsprechend, 
rj, V, 7 t, TU! als variabel betrachtet, gehen wir aus von der früher abgeleiteten allgemeinen Differentia - 
formel (cf. I, S. 444): 
, cos . , 
d-rf n ' gin ( nw+mge ) 
dv 
= =F{n (l-m) +m 2 (1 -c)} f] m ' cos («»+'¥) 
l i(Yi+cosM 2 7Ü cos [nw+m ^l- Q )v] 
sin 
+ d <?r sin sin [ww+Wii(1 _ c)l ,], 
dv 
cos 
( 47 ) 
