Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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Während zuvor für die in dieser Größe enthaltenen Glieder zweiten Grades einzusetzen waren, 
d v 
hat man jetzt offenbar von denjenigen ersten Grades auszugehen: 
dV 
dv 
'j' 2 7j cos (3w— v)+'( 3 r/ cos (3w-vj 
und erhält dadurch zunächst, da für den Typus ~: 
also: 
ist: 
2 — 3 
11 3 ’ 
2— 3|Aj = Sj und 5 —6[J n = l4-28 4 
fdS, 
~'~dv)~ sin v+a * sin v i 
+ a 2 7j sin (3 w — v) j 4 -c — 2 cos (3n> —v)—3|iy 8 7]' cos (3w — v,)j 
+ a 3 r/sin (3w-vj {8 4 4-; 4 -3cos (3w-v)-3(tj 3 r/ cos (ßiv~ v,)} 
+ a 4 rj sin (6 n >—v ) { 1 4-28 j 4- s —6 |j,y 2 T| cos (3 w —v)—6 ;j.y 3 T|' cos (3 w —Vj) j 
+ a b r/ sin (6w—v 4 ){ 14-28^?! — 6|j,y 2 T| cos (3 w —v)—6 (jiy 3 rf cos (3 w —v 4 )}. 
Für die aus den Gliedern ersten Grades entstehenden exargumentalen Glieder zweiten Grades erhält 
man also: 
+3p.a 4 Y 2 ' r i 2 sin 3«’ 
3 
[jux 2 y s 7| 2 sin (6w — 2v) 
3 
+ 3[i,a 5 Y 2 Ti' sin (3*+v-vj 4- — !J.(a 2 Y 3 + a 3 Y 2 )sin (ßtv— v—vj 
-f-3|j,a 4 Y 3 r ; T i / sin (3w — v+v 1 )+ D u.a 3 Y s r/ a sin (6w—2v,) 
+ 3|j,ö 5 Y3^ /2 sin 3 n> 
4- 3 (j.a 4 Y 2 Tj 2 sin (9w—2v) 
4- 3 p,(rz 4 Y 3 4 -ö 6 y 2 ) rfr/ sin (9w—v—v t ) 
4- S\iagj 3 y]' 2 sin (9w—2vJ. 
(15) 
III. Die Integration der Differentialgleichung für S bei konstantem r t und 
Bezeichne nun also im Sinne der bereits angewandten Bezeichnungsweise: 
dS \ 
—- ] die aus dem nullten Grade stammenden exargumentalen Glieder zweiten Grades, 
dv] 2 
dS x 
dv ]? 
cTS 
dv 
die aus dem ersten Grade stammenden exargumentalen Glieder zweiten Grades, 
» 
die direkt gebildete Differentialgleichung in den Gliedern zweiten Grades, 
dS \ 
. —- ) den differentierten unbestimmten Integralansatz, 
\d v U 
