Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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Durch Differentiation des unbestimmten Integralansatzes für die Glieder zweiten Grades ergeben 
sich somit im Hinblick auf die zuvor gewonnene Differentialgleichung (3) für T die zur Bestimmung der y 
als reine Funktionen der ß nötigen Bedingungen: 
Daher wird bei Vernachlässigung der kleinen Größe S 1; sowie der kleinen Größen e und q (die von 
der Ordnung m' sind, cf. I, S. 428) gegenüber der Einheit, für die beabsichtigte Transformation genügend 
genau (bezüglich und a 3 , cf. I, p. 421 und 400): 
Durch Einsetzen dieser y-Werte in die q- bezüglich y?-Koeffizienten der Ausdrücke für Q 2 und P 2 
(cf. die Relationen (29) und (34) I, S. 385 bis 390) erhält man diese als reine Funktionen der ß und der 
numerisch bekannten A- und P-Koeffizienten der Derivierten der Störungsfunktion in einer für die 
Integration direkt verwertbaren Form. 
Diese Transformation gestaltet sich analog wie diejenige für den ersten Grad, die in Abteilung I 
(cf. S. 399 bis 403) ausgeführt wurde. Als Resultat derselben erhält man für die Koeffizienten der Glieder 
zweiten Grades in Q 2 und P 2 die folgenden Ausdrücke: 
«8 — 9 »-1 + «8^7 
«» = q 9A + «®ß 9 
«io = ?io.i + 3$ß8 
«n = tfll.l + tfßPßu, 
«12 = ?i2.i + ?ä 4) ß u + ^ 7) ß 17 
«13 — «is.i + «ä B) ßiB + ^ßis 
9n — «i4.i + «& 6) ßi6 + «il 9) ßi9 
«15 = fflB.l+^ßll + öft^ßw 
«16 = «le-i + Sie^ßw+^ßis 
«17 = «17.1+ «17 3) ßiä + «17 9) ßi9 
«18 — «’18.1 +« ( i 1 8 1) ßll + «18 4) ßl4 
«19 = «19.1 + «ä 2) ßia + «il 5) ßl5 
«20 —• «20.1 + «20^ ß 13 +«2Q 6> ßl6 
