Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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weil höher als vom zweiten Grad, zunächst in dieser Abteilung nicht in Betracht kommen, 
aber in: 
und 
Dabei ist 
von den Gliedern der Form C abzusehen, wie dies aus dem gleichen Grunde schon zuvor in Nr. II dieses 
Kapitels geschah. Mitzunehmen sind also in dem betrachteten Produkt in toto nur die Glieder: 
—(öo+ öi) sin./' cos 0—(öo + öi) P ars 
— Q 0 pars 
Die speziell für die Planeten vom Typus -—der Integration zugrunde zu legende Form der Differen- 
O 
tialgleichung für g wird daher zunächst bis inklusive zu Gliedern zweiten Grades: 
= Z i~Qo sin j cos b-O 0 pars 
+ Z a + 2(S 1 )iZ 1 —2(S 1 ),Q 0 sin j cos 'o—Q 1 sin./' cos b—- Q 1 pars 
-ö" pars (§)j 
wobei also unter »pars« der Teil der Form D zu verstehen ist. 
(35) 
Indem wir uns zunächst wieder die Aufgabe stellen, die Integration für den ersten Grad auszu¬ 
führen, haben wir jetzt folgende Differentialgleichung zu integrieren: 
d2 i 
dv 2 
| +1 — Z x — Q 0 sin j cos 0 — Q 0 pars 
■ d Ä 
dv 
(36) 
b) Die Integration der Differentialgleichung für (j), die elementaren Glieder der Form B vom 
ersten Grad. 
Mit Hinblick auf die Werte: 
Z t = 2 1 siny sin b+3 3 sin./ sin (6 w—b) 
+z 2 sin f sin b 1 + 0 4 sin f sin (6 w —b t ) 
O 0 — q x sin 3w+g 1 sin 6 w 
pars 
(1 - 4 -2S x — t)Sj siny cos (6 w —b) + (l 4 - 28 1 —sin/ cos (6 w —b t ) 
geht Gleichung (36), wenn wir setzen: 
i«= (8)+ 3 
über in die beiden separatim zu integrierenden Gleichungen, die erste in den elementären Gliedern 
ersten Grades der Form B: 
dv 2 
4-(j) = z x sin j sin b + 2 a sin/sin b x , 
(37) 
