91 
Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
Die aus diesem Ausdruck entspringenden exargumentalen Glieder dritten Grades erhält man 
offenbar aus dem Ausdrucke: 
indem man: 
T 14 k] 2 cos 2v)+y 16 y)7)' cos (6w—v—v^+y^?]' 2 cos (6w—2v x ) 
( 2 ) 
setzt. Nun sind ja aber die y von der Ordnung^-, mithin die Glieder: 
Oi 
sin (6w—v) j 
. m 
( 6[xa 5 7j' 
sin (6 w — Vj) j 
\ d IV; 
also obendrein klein gegenüber den aus der Störungsfunktion selbst stammenden Gliedern dritten Grades, 
kommen mithin jetzt nicht in Betracht, da sie für die Grenze gleichfalls von der Ordnung 
werden. 
Die beiden Glieder hingegen: 
( 3 pi cxg vj sin (3 w —v) )fdV\ m ' 2 
\ 3 [j. a 3 if sin (3 w— Vl ) ]^ dv ^ 5 ? 
müssen, weil sie gegenüber m', das heißt gegen (g roß werden können, für kritische Planeten eo 
\ äv ] 3 
ipso mitgenommen werden. Denn die kritischen Planeten sind ja so definiert, daß < \fm', also § 2 < m' 
ist. Mithin ist bei kritischen Planeten: 
m‘ 
/ 2 
> m', 
während bei nicht kritischen Planeten: 
'st. Wäre es also auch überflüssig, diese Glieder bei nicht kritischen Planeten mitzunehmen, wenn man 
die aus P und Q selbst stammenden Glieder dritten Grades nicht mit in Betracht zieht, so müssen diese 
Glieder doch bei kritischen Planeten auch in diesem Falle unter allen Umständen mitgenommen werden, 
da sie größer sind als die Glieder dritten Grades in Q selbst. 
12 * 
