wo: 
Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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j z= Y 2 7 ] cos (3 w —v) + y 3 y]' cos (3 w —Vj) 
ist. Daher wird der Ausdruck für die gesuchten Glieder: 
(~) = 3jJ.a 14 Y 2 fj 3 sin (3w-v) + 3[xa 14 Y 2 Yj 3 sin (9w—3v) 
\ d v j 3 
-t-3|JLa 14 Y g 7j 2 'fj' sin (3w—2v+v 1 ) + 3|x(a 14 Y 3 + a 15 Y 2 )r i 2 7] / sin (9w—2v—v 4 ) 
+ 3(Jia 15 Y 2 7] a Y]'sin (3w—v 4 ) +3[i(a 15 7 3 + a 16 T 2 )r i Yj ,a sin (9w— v—2v 4 ) 
+ 3 [xa 15 Y 3 7]rj' 2 sin (3 w— v) +3[xa 16 y 3 V 3 sin ( 9 ®- 3v 4 ) 
+ 3|xa 16 Y 2 ^ /2 sin (3w+v— 2v 4 ) 
+ 3jxa 16 Y 3 Y 8sin (3w—Vj). 
\ 
c) Die Koeffizientenbestimmung des Integralansatzes. 
Die zehn verschiedenen in den Gleichungen (3) und (4) auftretenden neuen Argumente, die sämt¬ 
lich von der Form C sind, müssen offenbar ebenso im unbestimmten Integralansatz für S a auftreten. Ent¬ 
sprechend wie wir im Integralansatz fürS und R (cf. I, S. 381) den Koeffizientenindex 6 übersprangen und 
ihn für das eine auftretende koordinierte Glied ersten Grades in K verwandten, damit im übrigen in 
den Indices 1 bis 19 in S, R, K Symmetrie stattfände, verfahren wir auch bei Bildung des unbestimmten 
Integralansatzes für S 3 und i? 3 , indem wir die Indices 20 , 21 , 22 , die wir für die drei beim zweiten Grad 
auftretenden koordinierten Glieder in T verwandten (cf. I, S. 382) überspringen, damit die Indices 
in S 3 ,R 3 , T a übereinstimmen. Dabei müssen wir aber auch noch, um diese Symmetrie zu wahren, wie der 
Blick auf die folgenden Entwicklungen zeigt, die Indices 29 bis 38 in S 3 überspringen, da deren Argumente 
in R a , nicht aber in S 3 Vorkommen. In diesem Sinne erhalten wir als unbestimmten Integralansatz für S 3 
offenbar: 
Sg = «23 7] 3 COS (3»-v) "t-O'.ggT] 3 cos (9 w —3 v) 
a 24 7j 2 7i / cos (3 w —2v+v 1 ) + a 40 7] 2 7] / cos (9w-2v—v^ 
o^T) 2 ?]' cos (3w—v 4 ) +a 41 7]7] /2 cos (9w-v—2 v 4 ) 
O^gTjT]' 2 COS (3 W —v) + a 42 7 ] ,S cos ( 9w —3v 4 ) 
a^rjY]' 2 cos (3w+v—2 v 4 ) 
OggYj' 3 COS (3w — v 4 ), 
(5) 
also durch Differentiation: 
( 6 ) 
