Bewegung yom Typus 2/3 etc. 
+ ! h \ ßuiYs+^sß 19T3 \ r l ' 3 cos (6w—v,) 
+ Ä 2 ß n 7 2 7] 3 cos (6 w — 3 v) 
+ { Ä 2 ßiiT s dAßi 2 ? 2 ItY cos (6w—2v—v 1 ) 
-+- { Ä a ßiaTs -+- Ä a ßisTs I cos (® w — v —2v,) 
+ Ä 2 ßi 3 Y 3 7j /3 cos (6w—3Vj) 
-4 -ä 3 ß 17 Y 2 7j 3 cos (12 w—3v) 
+ \ h s$iT(s+ h s ßisTaiW cos (12 w— 2v—v x ) 
+ { Ä s ßisTs + *3 ßi 9 T 2 hY 8 cos (12»—v—2v x ) 
-H-ÄgßigYsV 3 C0S (12W —3Vj). 
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(27) 
Während die bei Bildung der periodischen Aggregate entstehenden elementären Glieder der 
Form B zu (p) s kommen: 
+ \K ß 7 Y 2 + Ä 2 ßnTa I 7 ] 3 cos v 
+ i^ißsTs + ^ißioTä+^ßxsTshV 2 cos v 
+ I K ßuTs +K ßsT 2 } W cos (2 V—V,) 
+ {K ß 9 T 3 + /? 2 ßi 3 T 2 ) M* cos (v—2 v x ) 
+ { h i ß 7 T 3 +K ß 9 T 2 + h 2 ßi 2 T 2 } W cos Vj 
+ {K ßioTs +K ßisT 3 1V 8 cos Vj, 
wobei gesetzt ist: 
3|j. = A 1 ; —3 p , — h 2 \ 9f i — h s . 
(27 a) 
d) Die Koeffizientenbestimmung des Integralansatzes. 
Auf Grund der vorstehenden für S s und R s in den exargumentalen Gliedern durchgeführten Ent¬ 
wicklungen haben wir offenbar dem unbestimmten Integralansatz die folgende Form zu geben: 
R s = 2a 23 7] s cos (Sw — v) +ß S0 7 j 3 cos (6»-—v) +ß 8 5 7 ) 3 cos (6w-3v) \ 
-l^a^T) 2 '^ cos (3 w —2v + v 1 ) + ß 30 ?f 2 7]' cos (6 w~ 2v + v 1 ) + ß 36 Y] ? 7 j / cos (6 w —2v— v x ) 
4-2a 26 7j 2 7]' cos (3w—v x ) -t- $-. n r?'(\’ cos (6 w — v t ) -bß g7 7jr/ 2 cos (6w —v — 2v 1 ) | 
+ 2a 26 7]7j /2 cos (3w—v) +ß 32 W 2 cos (6w — v) +ß ss ri' 3 cos (ßw—3v t ) I 
+ 2a 27 tjr/ 2 cos (3w+v—2v 1 )-4-ß 33 7]Yj /2 cos (6tv+v — 2v 1 ) 1 
-4-2a 28 7]' 3 cos (3w—v x ) + ß 34 7] /3 cos (6w—v x ) / (28) 
+ 2a 39 rj 3 cos (9w—3v) -4-ß 43 7) 3 cos (12w—3v) 1 
+ 2a 40 7j 2 Y] / cos (9 w —2v —v 1 )-^-ß 44 v] 2 r J , cos (12»—2v—v x ) 
+ 2a 41 7] ’q' 2 cos (9 w —v—2v x ) + ß 45 ir)r/ 2 cos (12» — v—2V,) 
+ 2a 42 7]' 8 cos (9»—3v,) -t-ß 46 r/ 3 cos (12» —3v x ), / 
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