Bewegung vom Typus 2/3 etc. 
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—88 1 (1 + 28 1 )s 39 _ 2A 1 s 1 Y 14 + A 3 s 16 Y g 
—88 1 (H-28 1 )e w = 2 ä 1 s 1 y 15 +ä 3 s 15 y 3 +ä 3 £ 16 y 2 
88 1 (1 +2 8 1 )e 41 — 2ä 1 s 1 y 16 +ä 3 s 16 y 3 
88 1 (1+28j)s 42 = 2 h 1 $ 2 f li + k 3 s 17 y 2 
—88 1 (1 + 28 1 )s 43 = 2A 1 e 8 7 16 +A 3 e 17 T 3 +Ä 8 6 18 T 8 
—88 1 (1+28 1 )s 44 = 2ä 1 s 2 t 16 + /« 3 s ]8T3 . 
(42) 
III. Die exargumentalen Glieder dritten Grades in der Zeitreduktion. 
Bei den Funktionen 5 und i? haben wir in den zuvor durchgeführten Entwicklungen die Glieder 
f d S\ 
dritten Grades in den Derivierten Q und P der Störungsfunktion selbst und damit die Größen)-), 
\ dv Js 
ld 2 R \ fd 2 >\ \ 
[ iv 2 un d ( + 3J zunächst noch bei Seite gelassen. Da diese in Q und P auftretenden Glieder 
dritten Grades von der Ordnung m' sind, so hatten wir in den vorstehenden Untersuchungen die in den 
rechten Seiten der Gleichungen: 
( dS \ = (Ük\ + 
\dv) 3 \dv) 3 \dvj 3 \dv)s \dvj 3 
auftretenden exargumentalen Glieder dritten Grades, die sich durch Integration aus den Gliedern des 
nullten, des ersten und des zweiten Grades ergeben (die wir jedoch durchweg durch partielle 
Differentiation bestimmt haben), mit m' verglichen. Und zwar hatten wir sie bei kritischen Planeten 
dann noch mitgenommen, wenn sie um ein Geringes größer als von der Ordnung m! waren, sie hingegen 
fortgelassen, wenn sie von der Ordnung m , \/m l waren. 
In der Differentialgleichung für die Zeitreduktion hingegen: 
(dT\ fdT 0 \ fdTA (dT t \ (dT 3 \ 
W ~ [l^J 3 + Kd^) 3 + \-JUJz 
(43) 
ist die linke Seite, da sich—— ja aus S und R zusammengesetzt (wie die rechte Seite der Gleichung für T 
im! 
zeigt, cf. I, S. 391) offenbar nicht von der Ordnung m', sondern von der Ordnung——. 
ö i 
Bei Entscheidung darüber, welche exargumentalen Glieder der rechten Seite wir in Gleichung (43) 
mitzunehmen haben, dürfen wir also die Größen: 
nicht mit m', sondern müssen sie vielmehr mit — vergleichen. 
5 i 
