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H. Buchholz, 
( 44 ) 
wobei: 
= T23 y 1 3 cos (3®—v) +y 39 t] 3 cos(9 w —3v) 
+ Y 24 7]V cos (3w—2v + v 1 )4-T 40 7] 2 Yj' cos (9w—2v— Vj) 
+ 7 25 7j 2 T] / COS (3w — Vj) +r 4 iW 2 C0S (9 W — V — 2v i) 
4-T 2 6 T m' 2 cos (3w—v) +T 42 V 3 cos (9w—3v 4 ) 
+ T 27 r,V 2 cos (3w-t-v—2vj) 
+ T 2 8 7 1 /3 cos (3w— v i) 
(45) 
bekannt ist, da f 23 bis f 28 und y 39 bis y i2 zuvor gefunden wurden. Es ist somit: 
und zwar bei kritischen Planeten numerisch um ein Geringes größer. Und da auch -f 1 =e —- ist, so 
werden mit Hinblick auf (44) die aus —- entstehenden exargumentalen Glieder dritten Grades: 
dv 
m' 
Für die Grenze 8 2 = m' also würden diese Glieder von der Ordnung m', d. h. < — und kommen 
1 8 i 
m' 
deshalb in Gleichung (43), wo wir nur Glieder von der Ordnung-^- mitzunehmen haben, jetzt nicht in 
ö i 
Betracht. Anders verhält es sich indes schon für das zweite Glied der rechten Seite von Gleichung (43). 
ä) Die aus dem ersten Grade entstehenden exargumentalen Glieder dritten Grades in T. 
Zur Untersuchung des zweiten Gliedes der rechten Seite von Gleichung (43): 
ist ja (cf. I, S. 382): 
T l — (7)) t + (Tk) i+ (T g ) t — (Ti) t + (Kk + K g ) v 
Also haben wir jetzt anzusetzen: 
T x — y'tj sin (3 w —v) + Y 4 7j sin (6 w —v)4-T 6 7j sin (3w + v) 
+ YsV sin (3w—Vjj + YgT] 7 sin (6w—v t ) 
(46) 
