128 
H. Buchholz, 
T35 
Tsß 
?37 
T38 
3ß 4 —3ß 14 + a 14 + 2 ß 35 
1—28, 
3ß 5 —3ß 15 + a i 5 + 2 ß36 
1—28, 
“ 3 ßiö + a ie+ 2 ß 3 7 
1—2 8 , 
+ 2 ß38 
1—28, 
^39 
3ßi 7 —3a 39 + 3[XT 2 T, / 4 + y HTuTg 
3 8 1 
3 3 
3ßis 3a 40 + 3[AY 8 7, 4 4-3[XY 2 -tt Muli + T M 15 T 2 
ui 
T« 
T43 
38, 
3 ß 19 3 a 4 , + 3 ix y 3 T 15 + 3 p. y 2 Th + y [J-TisTs + y RisTa 
“ 38, 
—3a 42 + 3 [ iT 3 7 1 / 6 + y ^T la Ts 
' 2 ß. 
43 
1+48, 
3 8 , 
T44 
T 4 6 - 
- 2 ß44 . 
1+48,’ 
2 ß46 
1+48,' 
T4B 
- 2 ß45. 
1+48, 
(56) 
Die exargumentalen Glieder dritten Grades in T sind somit durch die Gleichungen (53) und (56) 
ermittelt, wobei natürlich die 7 für den zweiten Grad bekannt sein müssen, die wir bei der in 
Abteilung III durchzuführenden Integration der Differentialgleichung für die Glieder zweiten Grades in 
der Zeitreduktion ableiten werden. 
Nun ist ja: 
m' 
V 
. m' , m' - 
Tu ^ f 2 > also Ts Th 
8 ? ’ 
mithin für die Grenze: 
Tm = 
m' 2 
m 
das heißt nullt er Ordnung, also so groß wie die elementaren Glieder. Zunächst fanden wir nun 
m' m' 2 
in / Glieder von der Ordnung - 55 , jetzt solche von der Ordnung Ist nun bei nicht kritischen 
i S I 
ipi f 
Planeten 8 , > m also y < 1, so fällt die Reihe der exargumentalen Glieder, die offenbar eine Potenz- 
. m' . 
reihe in ist: 
Sf 
m in' 2 m' 3 
( 57 ) 
