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L. Weinek, 
Tägliche Aberration in a und 5. 
Wir haben jetzt als Geschwindigkeitskomponenten einzuführen: 
dx . . „ d 0 . 
— = —p cos cp' sin 0 — sin 1" 
dt dt 
dy . d 0 . ,, 
— = + p cos cp' cos 0 — sin 1" 
dt dt 
dz 
d t 
— 0. 
Die letzte Komponente ist gleich Null, weil sie in die Richtung der Umdrehungsaxe der Erde fällt 
und die Rotationsbewegung des Beobachtungsortes in einer dazu senkrechten Ebene vor sich geht. Da 
jetzt die Aberrationskonstante über 60mal kleiner als bei der jährlichen Bewegung resultiert, so sind die 
Glieder 2. Ordnung von.vorneherein zu vernachlässigen und wir haben: 
a—a 
C 
sin 1" 
C 
sec ö 
dx . dy 
— sin a + — cos a 
dt dt 
- sec 8 (p cos cp' sin 0 — sin 1" sin a+p cos cp' cos 6 sin 1" cos a 
sin 1" V 1 dt f dt 
. „ db 
= p cos cp' C — cos (0—a) sec o, 
d t 
ferner in Berücksichtigung von — = 0: 
dt 
8'—8 
C (dx dy . . . 
-— cos a+ - sin a) sin 8 
sin \"'dt dt 
C 
sin 1" 
-p cos cp' sin 6 -- sin 1" cos a + p cos cp' cos 0 — sin 1" sin a) sin 8 
dt dt / 
J0 
= p cos cp' C — sin (6—a) sin 8. 
d t 
Es ist nun, wenn wir wieder den Sterntag als Zeiteinheit annehmen, da der Beobachtungsort in der¬ 
selben einen ganzen Umkreis vollendet: 
d 6 
dt 
0 TT «r %r 
360°.60'.60"= —- = -_- ■ — 
sin 1" sin 1" t 
Aber es war 
daher 
271 
T 
k sin 1" 
— C~ 
2ic k sin 1" aiv/l—e 2 _ k sin 1" \/1— e 2 
T U ö C 
r?0_ tk \/1— e 2 
d t aC 
somit 
