198 
L. We inek 
daher 
dx -o du ■ ui ( ■ 
— — R — sin 1" I sin ©- 
d t dt '■ 1 + e cos u 
e sin u \ _ d u . M ,, 1 
cos ©) = R — sm 1" — 
dt 1+e cos u 
(sin Q + e sin P) 
dy du n( e sin u . \ „ du . ,,, 
— = R — sin 1" — cos © — .sin 0 = — R — sin 1" 
dt dt V 
Ferner hatten wir 
somit ist 
1 + e cos u 
1 
d t 
1 + e cos u 
(cos Q + e cos P). 
t) dti . .. z 
A — sm 1" = —— (1 +e cos u), 
dt \Jp 
dx 
dt \/p 
(sin Q + e sin P) 
dy 
dt' 
s/p 
(cos Q + e cos P) 
dz 
dt 
= 0. 
Diese Komponenten gehen auch aus jenen für den Äquator hervor, wenn man dort einfach s =0 
setzt. Lassen wir wieder die konstanten Glieder weg, so folgt, wenn wir abermals C 
führen. 
s/p 
k sin 1" ein- 
dx _ k 
dt C 
dy k . 
dt C 
sin 1" sin o 
sin cos o. 
Substituieren wir dies beispielsweise in das erste Glied von (a 7 —a) sin l", wobei wir für aa 7 . . . XX 7 
und für 8§ 7 . . .ßß 7 schreiben, so wird aus 
(a 7 —a) sin l 77 — C sec S 
dx . dy 
- sm r J.+ — cos a 
dt dt 
also 
(X 7 —X) sin 1" = C sec ß f-sin l 77 sin o sin X— - v - sin l 77 cos o cos X), 
C 
c 
X 7 —X = —k cos (o—X) sec ß 
wie oben. Es erscheint aber einfacher, sofort in die äquatorealen Formeln s = 0 einzusetzen, um ebenfalls 
die gewünschten Beziehungen zu erhalten. Tun wir dies zum Beispiel in dem Gliede 1. Ordnung von 
8 7 —8, so wird 
ß 7 — ß = k cos © (sin X sin ß—0 )—k sin o cos X sin ß 
ß 7 —ß = —k sin (©—X) sin ß 
u. s. w. 
Man könnte ebenso leicht die Geschwindigkeitskomponenten der täglichen Rotation bezüglich der 
Ekliptik bilden, also die tägliche Aberration in Länge und Breite ableiten. Doch wird diese, wo sie Berück¬ 
sichtigung erfährt, stets nur bezüglich des Äquators oder des Horizontes gebraucht. 
Schon aus der vollkommenen Übereinstimmung der nach Bessel’s Methode gefundenen Aberrations¬ 
formeln mit den früheren geht hervor, da(3 die hier eingeführte Konstante k mit unserer früheren Aber¬ 
rationskonstante identisch, somit 
V. 1 V 1 _ 1 z 
—;= - - , also wegen C = —: v — —— 
\/p sin l 77 V sin 1" " V \Jp 
