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L. Wein eh, 
Behandeln wir nun dieses Problem nach Bessel analytisch. Nennen wir die äquatorealen ortho¬ 
gonalen Koordinaten des Planeten P (Fig. 33) bezüglich des Sonnenmittelpunktes x v y v z v während jene 
Fig. 33. 
T, 
der Erde x,y, z heißen, bezeichnen wir ferner mit a und 8 die wahre Rektaszension und Deklination des 
Planeten, mit A die geozentrische Entfernung desselben (PE), so ist 
x r — x+\ cos 8 cos a 
y t ~y + A cos § sin a 
z, — 2 +A sin 8. 
Die Geschwindigkeitskomponenten der Bewegung des Planeten in Bezug auf die Sonne lauten 
dx : 
-, während jene der Erde in ihrer jährlichen Bewegung waren: ——, _Z. 
dt dt 
dann: - 
dt 
dt dt 
dz 
und-• 
dt 
Da P in Bewegung ist, während früher S (Fixstern) unbeweglich war, so haben wir nur die Gesetze 
der relativen Bewegung anzuwenden, um wieder P bezüglich der Erde als unbeweglich zu betrachten und 
die früheren, für Fixsterne geltenden Formeln sofort benützen zu können, d. h. wir haben jetzt an Stelle 
von —, —, — die Unterschiede der Geschwindigkeitskomponenten: —-——- 1 , — — — — — 
dt dt dt dt dt dt dt dt dt 
zu setzen. Die nach Bessel’s Methode gefundenen Gleichungen (7) und (8) gehen dann über in: 
(a! —a) sin — C 
(5'—8) sin 1" = C 
’dx dx j 
•dt dt 
dx dXy 
•dt dt 
cos 8 + Gl. 2. Ordg. 
Es folgt aber aus der obigen Koordinatenbezeichnung: 
x—Xy = —A cos 8 cos a 
y—y x — —A cos 8 sin a 
z—Zy = —A sin 8, 
