Aberration der Gestirne. 
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somit 
1 . 
2 
dx 
II 
1 
A cos 3 
da 
sin 1 " 
+ A sin 
d 8 
— 
sin a — 
8 cos a — sin 
dt 
dt 
dt 
d t 
dy 
II 
da . 
1"+A 
. „ . dh 
— 
—A cos 
8 cos a 
— sm 
sm 8 sm a — : 
d t 
dt 
d t 
d t 
dz 
dz x 
—A 
cos 8 — sm 1 
d t 
dt 
d t 
d A 
dt 
d\ 
dt 
-sin 8 
d A 
dt 
Bilden wir nun — 1. sin a+2. cos a, so erhalten wir für den Faktor von C in (a'—a) sin 1 ' 
. . da. . , „ 
-A cos 8 — sin 1", 
dt 
ferner, indem wir bilden — 1 . cos a sin 8 —2. sin a sin 8 + 3. cos 8 , für den Faktor von C in ( 8 '—3) sin 1 ": 
. db . ... 
—A — sin 1" 
d z! 
und es wird, indem wir die Glieder 2. Ordnung ganz außeracht lassen, da bei Planeten und zumeist auch 
bei Kometen die Deklination den Betrag von 90° nicht erreicht, wegen C 
daher wegen A = V(t — T ) 
1 
V 
8'—8 — — 
A da 
V Tt 
A dh 
V dt ’ 
a! — a —( t—T ) — 
dt 
v = i—(t~D 
dt 
d. h. der scheinbare Ort des Planeten oder Kometen zur Zeit t (a'S / ) ist gleich dem wahren Orte zur Zeit t 
(a 8 ) weniger der Änderung der Größen a und 8 im Zeiträume t—T, mit einem Worte: Er ist gleich dem 
wahren Orte zur Zeit t — (t — T ) = T. Dies fällt mit der obigen 1. und 2. Methode der Berücksichtigung 
der Aberration bei Irrsternen zusammen. 
cl% cl % 
Wir können aber auch noch anders verfahren und anstatt, wie oben-1 etc. zu ermitteln, die 
dt dt 
r ... . , , . dx dy dz 
truheren Ausdrucke mit —, —, —, welche der Fixsternaberration angehören, belassen und denselben 
dt dt dt 
nur die Glieder mit 
dx. 
dz. 
d}\ 
dt dt dt 
Rektaszension mit [a' —a], in Deklination mit [S 7 — 8 ], so ist auch 
- anfügen. Bezeichnen wir also die Fixsternaberration in 
/ r / i C (dx 1 . dy. \ 
a!—a — \a' — a\ + - — k sm a — — cos a sec ö 
sin 1 dt dt i 
8'—8 = T 8 '—81+ — F—i cos a sin 8+ £ ^- 1 sin a sin 8 
sin 1 dt dt 
dz, 
—- cos ö J. 
dt 
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