Aberration der Gestirne. 
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worin da! und dW in Bogensekunden gedacht und die eckigen Klammern die Logarithmen der betreffenden 
Faktoren sind. Geht man nun vom angeführten Datum aus, so resultiert für 
da! 
dV 
d (a'—a.) 
d (§'—8) 
1. April . . 
. 1883 
—897" 
— 14"0 
+ 0?02 x 
—0"07x 
1. Juli . . 
. 1883 
- 90 
—32'0 
+ 0 - 29 x 
—0-01 x 
1. Oktober . 
. 1883 
+ 914 
-10-8 
+ 0-21 x 
+ 0-01 x 
1. Jänner . 
. 1884 
+ 395 
+ 16-6 
—0 • 11 x 
+ 0 ■ 03 X: 
welche Korrektionsgrößen gleichfalls nicht unbedeutend sind und strenge in Rechnung gezogen werden 
sollten. 
Endlich sei noch der periodischen Bewegung der Sonne, die durch die Anziehung der Planeten auf 
die Sonne hervorgerufen wird und welche die von der Sonnenbewegung im Raume abhängigen Aber¬ 
rationsglieder variabel gestattet, gedacht. Nennen wir die Masse der Sonne M, diejenige des Planeten |J., 
den Abstand beider voneinander p, so lautet die gegenseitige Anziehung nach dem Newton’schen 
Gravitationsgesetz —■ Dabei ist die Beschleunigung (Wirkung auf die Masseneinheit) der Sonne —- 
P 2 P 2 
M 
jene des Planeten-, das heißt, die Sonne mit der größeren Masse erhält die kleinere, der Planet mit 
P 2 
der kleineren Masse die größere Beschleunigung. Deshalb verhalten sich auch die Dimensionen der 
Ellipsen, welche beide Himmelskörper um den gemeinschaftlichen Schwerpunkt beschreiben, umgekehrt 
wie ihre Massen. Fassen wir nun den einflußreichsten Planeten unseres Sonnensystems, d. i. Jupiter ins 
Auge und messen dessen Masse durch diejenige der Sonne, wobei — =m und M= 1 genommen wird, 
M 
so muß die Bewegung Jupiters proportional der Sonnenmasse 1, jene der Sonne proportional der Jupiter¬ 
masse m vor sich gehen, und ebenso ist es mit den hieraus entspringenden Aberrationskonstanten für 
Jupiter und die Sonne. Heißt erstere k v so lautet letztere mk v Um k 1 zu finden, genügt es, die Planeten¬ 
bahnen als Kreise zu betrachten. Bezeichnet man die Umlaufszeiten von Jupiter und Erde mit z L und z, die 
Radien ihrer Bahnen mit a l und a, ferner die linearen Bahngeschwindigkeiten beider mit v 1 und v, so ist 
2 ct\ Tr 2 a 7c 
V. = - v =-, 
Ti Z 
somit 
v t öi z 
v a z 1 
Nach dem dritten Kepler’schen Gesetze hat man aber 
also 
ih _ «i 
v ~ a 
4 _ \A . 
«if V a 
Wird wieder die mittlere Entfernung der Sonne von der Erde, d. i. a, gleich Eins gesetzt, so folgt 
