— B 286 — 
surfaces planes » (Gestaltungskraft de Lehmann) et la tension 
superficielle. Cette lutte n’est qu’une bataille entre des mots. 
Supposons un instant que les bâtonnets de l’oléate, fluides, 
soient des cristaux. Ce serait, a priori ,très possible, et rien n’est 
plus facile que d’imaginer ce que seraient les propriétés de tels 
cristaux fluides, s’il en existait. A de tels corps, déformables sans 
élasticité de forme, et cependant gardant constamment leur struc¬ 
ture réticulaire, on pourrait appliquer en toute rigueur la théorie 
de Curie. En fait, cette théorie n’est pas applicable aux cristaux 
ordinaires, pratiquement indéformables sans destruction de l’ho¬ 
mogénéité du réseau. Mais elle serait strictement valable pour un 
cristal fluide. Pour atteindre la forme d’équilibre que Curie imagine 
et calcule, le cristal rigide 11 e pourrait que se dissoudre dans 
certaines directions pendant qu’il s’accroîtrait dans d’autres ; 
et l’objection fondamentale que l’on peut opposer à l’idée de Curie 
est que cette opération n’a jamais pu être observée, et selon toute 
vraisemblance est impossible. Mais quoi que l’on puisse penser 
de la valeur de cette objection dans le cas des cristaux ordinaires, 
il est évident qu’elle ne tient pas quand il s’agit d’un cristal fluide, 
capable de se déformer sans pour cela perdre sa structure réticulaire 
homogène. Le cristal fluide obéirait exactement à la théorie de 
Curie. Et si nous lui voyions, à un moment quelconque de sa 
croissance lente, prendre des faces planes, nous pourrions conclure 
en toute certitude, bien plus sûrement que pour les cristaux rigides, 
que cette forme s’établit parce que c'est elle qui rend minimum 
l'énergie de surface. Ce qui revient à dire que dans un tel cristal 
la tension superficielle, au contact du liquide, varie, et varie d’une 
manière discontinue, avec la direction. Le cristal prend la forme 
polyédrique pour la même raison que la goutte de liquide isotrope 
prend la forme sphérique : parce que ces formes sont, dans les 
deux cas, celles qui rendent minimum £ AS (S, élément de surface, 
A constante capillaire correspondante). En aucun cas la tension 
superficielle ne saurait tendre à arrondir les faces et les arêtes d’un 
tel cristal : C’est elle qui les établit planes et droites, et qui, s’il y a 
déformation pour une cause extérieure quelconque, tendra à les 
rétablir planes et droites. 
Lehmann a été ici victime de la comparaison classique, relati¬ 
vement justifiée quand il s’agit d’un liquide isotrope, d’une goutte 
d’eau avec un fluide enveloppé d’une sorte de pellicule de caout- 
