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G.-J. KOOL 
L’intégrale indiquée ci-dessus pourra donc être remplacée 
par l’intégrale équivalente 
dans laquelle la limite inférieure p' est, comme précédemment, 
le rayon de la sphère d’attraction sensible des molécules et la 
limite supérieure p" la plus petite distance entre m' et les molé¬ 
cules en question. 
Par conséquent, la valeur de l’expression fa/), pour autant 
qu’elle découle de l’attraction exercée sur la molécule m' par 
g 
toutes TT n v' p" dp" molécules en question peut être in¬ 
diquée par 
8 
3 
Tïv' np" dp" 
p" 
F(p) 
c’est-à-dire par 
Evidemment, on n’aura qu’à intégrer cette expression entre 
les limites extrêmes de la variable p'\ à savoir entre s et p\ 
pour obtenir la valeur que l’expression (a/) acquiert en vertu 
de l’attraction exercée pendant runité de temps en question sur 
la molécule m' par toutes celles avec lesquelles elle se croise. 
Mais les conditions où, dans le calcul précédent, j’ai supposé 
la molécule m\ en ce qui concerne Tattraction qu’elle éprouve 
de la part des autres molécules du gaz, sont cette fois encore 
les conditions moyennes où se trouvent, sous ce rapport, l’en¬ 
semble des nY molécules que contient le gaz. Il suffit donc de 
multiplier par nY la valeur qui résulte de l’intégration dont 
je viens de parler pour obtenir la valeur entière de l’expression 
