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M. Four marier. — Dans les échantillons examinés, cette pro¬ 
portion plus grande peut s’expliquer par ce fait que le charbon 
brillant est traversé par des diaclases en bien plus grand nombre 
que le charbon mat ; or toutes ces diaclases renferment un mince 
enduit pyriteux. 
3. M. Lohest montre un moulage en verre d’un très gros cristal 
de diamant trouvé récemment dans la Colonie du Cap ; ce cristal 
est un octaèdre à arêtes courbes et à faces bombées. Ce qui 
caractérise presque toujours les cristaux de diamant, c’est que 
leurs arêtes et leurs faces sont courbes, ce qui leur donne fré¬ 
quemment un aspect sphérique ( 1 ). 
A ce sujet, on peut rappeler les considérations suivantes ( 2 ) : 
« Si l’on observe au microscope une solution saturée à chaud 
d’oléate d’ammonium dans l’alcool, on voit, pendant le refroi¬ 
dissement, se former de petits cristaux qui affectent la forme d’une 
double pyramide à angles arrondis et présentent les caractères 
optiques des cristaux uniaxes. Il est vraisemblable que l’arron¬ 
dissement des arêtes est dû à la tension superficielle et on peut 
imaginer tout de suite que toutes les fois qu’un cristal se forme 
en milieu liquide, il s’établit un régime d’équilibre entre les forces 
dissymétriques qui tendent à limiter le réseau par des surfaces 
planes et les forces de tension superficielle qui tendent à faire 
prendre au cristal la forme d’une sphère. En raison de l’inten¬ 
sité relativement grande de ces forces dissymétriques, la planité 
des faces est le plus souvent réalisée ; mais le cristal prend la 
forme qui se rapproche le plus de la forme de la sphère, par 
l’étendue et la forme respectives des faces ; nous savons déjà que 
c’est ainsi qu’il satisfait à la loi de tension superficielle minima. » 
Le diamant de Kimberley se rencontre dans une roche basique 
d’origine profonde ; il a donc cristallisé vraisemblablement en 
milieu liquide. Les considérations précédentes présentent ainsi 
quelque intérêt à cet égard. 
M. Bogaert fait observer qu’il y a lieu de considérer non seu¬ 
lement la tension superficielle dans le corps en voie de cristalli¬ 
sation mais aussi la tension du milieu ambiant. 
La séance est levée à midi. 
P) H. Buttgenbach : Les minéraux et les roches, p. 231. 
( 2 ) H. Guilleminot : Les nouveaux horizons de la science, I, p. 244. — Paris, 
Masson et C ie , 1913. 
