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45.72, est supérieure à la section moyenne déduite du volume des 
vides). 
Si l’on considère une molécule liquide qui traverse le filtre, on 
constate que sa trajectoire affecte la forme d’une sinusoïde à 
double courbure . et que, à raison des changements de la section, 
sa vitesse, en même temps qu’elle change constamment de direc¬ 
tion, varie continuellement en grandeur. On peut en déduire que 
la puissance vive se détruit au fur et à mesure qu’elle est créée, 
et cela explique pourquoi, comme l’expérience le démontre, le 
débit d’un filtre homogène est proportionnel à la charge unitaire, 
c’est-à-dire au quotient de la hauteur H d’eau sur la section de 
sortie, divisée par la hauteur L du filtre. 
Si l’on désigne par y le débit, pendant l’unité de temps, de l’unité 
de surface d’un filtre vertical lorsque H = L, on a la relation : 
qui donne le débit q quand H est plus grand que L. (Dans un filtre 
vertical, H ne peut être plus petit que L). 
Posons H = L + h, il vient : 
Cette relation n’existe que si la température d’expérience reste 
la même, sinon il faut y ajouter un terme correctif et écrire, t étant 
la température exprimée en degrés centigrades, et y la vitesse 
d’infiltration à la température de 10° C. : 
q = [a y- (0.7 + 0.03 t). 
L 
La valeur de p diffère pour chaque grosseur de grain de sable. 
Si l’on représente par d le diamètre conventionnel du sable, me¬ 
suré en millimètres, déterminé suivant la règle proposée par 
Allen Hazen (voir annexe n° 2), la valeur de par 24 heures, est 
assez approximativement 1000 d 2 , d’où, pour q en mètres cubes 
par 24 heures (l’unité de longueur étant le mètre et l’unité de 
section le mètre carré) : 
q = 1000 d 2 — (0.7 + 0.03 t). 
L 
