-— m 6g — 
Substituons cette valeur de du dans (2), il vient : 
dq = S V — cos 2 9 d 6 X y. ( 1 + ^ ^ cos 2 0 
sm 2 a ‘ \ ax ! 
2 
sin 2 a 
( 1 + ï) CO! 
cos 2 9 cos 2 9 d9 
dq — — - ‘ a — ( 1 + ^ ) ( cos 4 9 — sin 2 9 cos 2 9 \ d 9 . 
* sm 2 a \ dæ 1 \ J 
sin 2 
Intégrant, il vient : 
dp 
Q — 2 ( 1 \ f cos 4 9 d 9 —■ — fsin 2 2 9 d 9 -f- 
sin 2 a \ dæ I |_ J 4 J J 
.° cos 4 9 d 9 = I* (1 — sin 2 9) 2 d 9 = J (1 + sin 4 9 — 2 sin 2 9) d9 = 
= Jd 9 + J sin 4 9 d 9 — 2 J sin 2 9 d 9 = 9 + —sin 3 9 + 
sm 
2 9 d 9 — 2 sin 2 9 d 9 
Jsi) 
cos 0 «in 3 0 5 0 5 sin 2 0 
4- C, = U- : -h --l-C,. 
^ 4 8 a T 16 ' 
2 ° 
-ï/ si 
sin 2 2 9 d 9 = — 
9 - 
sin 4 0 
2 +C. 
Finalement, l’intégration entre les limites o et a donne : 
cos a sin 3 a 
+ —sin2 
16 
Q J (— a 
\ 16 
Pour 2/ = B p(l+^)=«V 
a+ Isin4a\li^(l+ÿV 
8 /sin2a\ dæf 
Donc Q = 
Q = (— a 
\ 16 
dp 
dæ 
cos a sin 3 a 
5 • o , 1 . , \ 2B 
— sm 2 a + - sm 4 a . —v e . 
16 8 /sm2a 
On peut aussi dire qu’on ne voit aucun motif pour lequel les 
trajectoires des filets liquides ne seraient pas des droites qui con¬ 
vergent vers le même point : sommet de l’angle formé par l’axe 
et la paroi oblique dans une section verticale (fig. 10 bis). 
Dans ce cas, la relation entre z et 9 devient s = D tg 9, et l’on 
Z 6 
y tg «’ 
dz y_ d(tgd) y 
d6 tg *‘ dO tg* 
a aussi y = D tg a ; donc 
d’où 
