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la section de sortie du filtre et y établir latéralement la pression 
atmosphérique. 
Lorsque h ne sera pas nul, tandis que h' le sera, on conçoit que 
le liquide occupe toute l’étendue des sections de l’entonnoir sur 
une certaine hauteur, limitée par la section dans laquelle la vitesse 
se sera réduite à la valeur y (fig. 14) et au delà de laquelle les filets 
suivront des trajectoires verticales. 
La position de cette section est déterminée par l’épure des lignes 
de charge, elle correspond au point où la charge s’annule avant 
de devenir négative. 
Si h! n’est pas nul et que h le soit, de pareilles circonstances 
pourront encore se réaliser pour les valeurs de h' inférieures à une 
certaine limite qui dépendra d’ailleurs de la grandeur de a. 
Nous ne pousserons pas plus loin cette discussion, pour ne pas 
trop élargir la cadre de notre travail. Nous ferons seulement re¬ 
marquer qu’il sera intéressant de vérifier expérimentalement, ce 
que nous avons déjà fait pour quelques cas, les conséquences de 
ces déductions théoriques. Nous avons pu remarquer notamment 
que, lorsqu’on enlève l’entonnoir après qu’une expérience est ter¬ 
minée, la dépression qui s’est produite à la fin de l’écoulement 
a eu pour conséquence d’assécher le sable de la partie supérieure 
du filtre. Il serait possible que ce fait soit susceptible d’applica¬ 
tions pratiques. 
III. — Filtres inclinés ou horizontaux, de forme prismatique, 
dans lesquels l’eau est captive. 
Considérons d’abord le cas simple où la section du filtre est 
rectangulaire et de largeur égale à l’unité. 
A l’examen de la figure 15 011 reconnaît immédiatement : 
1° que les trajectoires des molécules d’eau sont parallèles ; 
2° que la charge motrice est partout la même et égale à 
s = H + I — h. 
Appliquant la règle d’après laquelle : la vitesse est en raison 
directe de la charge s et en raison inverse de l’épaisseur |/L 2 -j-I 2 
de filtre traversée, on écrira : 
Z Z COS OC Z ; n 
v = P K .L ' L =tê ^ ü-=>tePcôsa 
