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nuement. Pour a == 45° elle devient —- p, donc égale à la compo- 
santé horizontale. Si a croît encore, elle continue aussi à croître 
et tend vers la valeur pi, qu’elle ne peut atteindre parce que nous 
supposons à L une longueur finie. 
Pressions. — La ligne des charges dynamiques se confond avec 
la surface de la nappe ; dans deux sections verticales quelconques, 
les points à même hauteur au-dessus du fond incliné subissent 
donc la même pression. 
2 ° Filtre logé dans un canal prismatique a fond hori¬ 
zontal, COMPRIS ENTRE DEUX COMPARTIMENTS DANS LESQUELS 
l’eau est maintenue a des niveaux différents. -— Les sec¬ 
tions verticales iront en décroissant de l’amont à l’aval ; par con¬ 
séquent, les vitesses iront en croissant, ce qui exige que l’incli¬ 
naison à la suiface aille en croissant : d’où l’on déduit que la sur¬ 
face sera convexe vers le haut. 
Etudions la répartition des vitesses dans une section verticale 
y (fig. 22, 23). Au sommet de cette section, la vitesse est dirigée 
suivant la tangente à la surface. Celle-ci constitue la ligne des 
charges en même temps que la trajectoire du filet supérieur. 
Pour celui-ci, sur la distance horizontale dx , la charge consommée 
(ou perte de charge) est dy et l’épaissenr de filtre traversée ds ; 
d’où résulte que la vitesse est p 
pi sin a, a étant l’angle de 
la tangente avec l’horizontale. La composante hozizontale de 
cette vitesse est pi sin a cos a ou ~ sin 2 a, tandis que sa compo- 
Z 
santé verticale est p sin 2 a. 
A l’extrémité inférieure de la section, la charge motrice (diffé¬ 
rence entre la pression et la contre-pression) est encore dy, mais 
l’épaisseur du filtre traversée par le filet inférieur n’est plus que 
dy 
dx ; il en résulte que la vitesse est pi = pi tg a, toujours plus 
grande que -i- pi sin 2 a. 
Z 
En un point intermédiaire, la molécule m (fig. 23) suivra une 
trajectoire dont le premier élément est mm' = dt en s’abaissant 
de dz. La charge en m est z ; en m' elle est z' = z — dy + dz. La 
