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I] s’en trouve donc un dont la trajectoire est horizontale. Si la 
distance A est suffisamment grande, (j sera plus petit que a L ; par 
suite entre le filet à trajectoire horizontale et celui du fond, il s’en 
trouvera un qui fait, avec l’horizontale, mais au dessus de celle-ci 
l’angle a L . 
Pour une certaine valeur de A, on aura (j l = a L , ce qui est 
représenté dans la fig. 36. Alors, par raison de symétrie, le filet 
horizontal se trouvera passer à mi-hauteur de h , ce qui conduit 
à admettre A = Z. 
Pour une valeur de A moindre encore, (3 L sera plus grand que 
a L . Ce cas, ou A <, Z est représenté fig. 37. 
Lorsque (j l = a L , c’est-à-dire Z = A, on a évidemment, par 
raison de symétrie, y e = H et y s h. Le débit est donné par 
JL 
la formule : 
f H 
Q — 2 y tg a L du . cos 2 6 
J 0 
et les déterminations 11 e sont pas plus compliquées que dans le 
cas où le fond du filtre est la continuation du fond du réservoir 
d’aval. 
Lorsque A > ou < 2 , l’indétermination est plus grande et a pour 
résultat qu’il faudra plus de tâtonnements pour arriver à formuler 
le débit dans chaque cas : on commencera par chercher à déter¬ 
miner la profondeur à laquelle se trouve le filet horizontal en 
admettant que les trajectoires des filets s’établissent symétrique¬ 
ment en dessous et au-dessus de cette horizontale, ce qui néces¬ 
sitera un certain nombre de tâtonnements, puisqu’il faudra faire 
diverses hypothèses successives sur le rapport des hauteurs y et 
H — y au-dessus et au-dessous de l’horizontale. 
Pour faciliter ce travail nous avons dressé l’épure fig. 24, qui 
permet de déterminer en grandeur et en direction les vitesses 
réelles et leurs composantes horizontales et verticales à toutes 
les hauteurs de la section pour laquelle a égale 45°. 
Cette figure montre la loi de décroissance des vitesses avec la 
profondeur et fait voir que lorsque le mouvement est permanent 
(si, bien entendu, les choses sont telles que le niveau dans le réser¬ 
voir d’aval est constant et la surface parfaitement horizontale) 
