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Parrot et Lenz. 
1 elateromètre; car nous voyons ces erreurs augmenter avec les pressions; ce qui 
provient de l’impossibilité de déterminer avec justesse les fractions de centième et 
de millième de l’unité de l’éclielle. Même les dixièmes ne sont pas exactement justes, 
parce qu’ils ont une grandeur variable selon la place où ils se trouvent dans l’espace 
pris pour l’unité. 
Ainsi, malgré ces petites erreurs, nous devons poser en thèse que le volume de 
la boule du ihermomelre comprimée diminue en proportion arithmétique comme le vo¬ 
lume de T air contenu dans le tube ^ jusqu’à 70 atmosphériques apparentes. 
Nous verrons par les expériences subséquentes que cette loi s’étend jusqu’à 90 pres¬ 
sions atmosphériques vraies. Considérons cette diminution du volume de la boule 
thermométrique relativement à la compressibilité du verre. 
Selon M.Blot, la dilatation vraie du mercure par la chaleur entre les points fixes 
du thermomètre est du volume du mercure à la température о ; ce qui fait ^J50 
pour 1° Гі. Or comme nous avons trouvé que la diminution du volume de la boule 
de notre thermomètre pour lOO pressions atmosphériques apparentes est égale à la 
dilatation causée par une augmentation de température de 20°, 5 R. il s’en suit que 
le volume de la boule du thermomètre a diminué de 0,005674 par 100 de ces 
pressions, ce qui fait 0,00006674 par une pression. Mais nous pouvons regarder 
ces petites fractions comme applicables à la formule connue que l’augmentation ou 
la diminution du volume est trois fols celle du diamètre et nous trouverons la di¬ 
minution du diamètre de notre boule de thermomètre égale à 0,001891 pour roo 
pressions et 0,00001891 ~ pression. 
Naturellement ces valeurs sont variables, en raison des épaisseurs. Mais on se 
tromperait fort, si l’on s’imaginait qu’il suffirait d'une pression atmosphérique pour 
raccourcir de gglgg l’épaisseur de celui de la boule. 11 ne faut 
pas oublier que l’enveloppe de la boule doit être considérée comme un assemblage 
de pyramides tronquées qui se touchent de tous côtés (à l’intervalle près qui se 
trouve entre deux molécules) et qui font ici la fonction de coins pressés tous égale¬ 
ment à leur tête dans la direction de leur axe par la force donnée; ce qui procure 
