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Parrot et Lenz. 
Si donc nous nommons i le volume de cette boule lorsqu’elle n’e'tait comprimée 
que par le poids naturel de l’atmosphère et la diminution de ce volume par 
chaque pression atmosphérique en sus, nous aurons pour expression des volumes 
ou 
bien 
1 
i__, I- 
n — 1 n — 2 
—::— » ■ 
2 
T’ ^ 
w —3 
n 
3 
n 
100 
n 
n —100 
n 
et la série des diamètres diminués sera proportionnelle à la suite ; 
і/(л —i), l/(n — 3) • • ' .. і/(л —lOO). 
Cette dernière suite nous donnerait celle des rapprochemens des molécules du 
verre, si ces molécules étalent rangées sur un seul cercle l’une près de l’autre. Mais 
l’ensemble de ces molécules, dont le rapprochement produit les diminutions de vo¬ 
lume, est rangé sur une surface sphérique qui est en raison des carrés des diamètres 
et où les rapprochemens se font en tous sens. Nous avons donc pour les rappro¬ 
chemens linéaires une série qui se rapporte à 
>^(7Z—l), l/(n— 2 ), i/(n — 3). 1^(/г —loo) 
Ainsi les rapprochemens linéaires du verre comprimé sont en raison des sixièmes ra¬ 
cines des volumes des sph'eres. Mais nous avons trouvé plus haut que la dimimu- 
tion de volume produite par une pression atmosphérique est 0,00005674 pour 
notre premier thermomètre, ce qui revient h jîIïî» «t donne par conséquent 17624 
pour la valeur de n, et pour la loi des rapprochemens linéaires la suite: 
V 17624, V 17623, 1/17622 .y 17525, 1/17524. 
Or l’on sent que cette série, dans les limites de i à lOO pressions atmosphéri¬ 
ques, diffère extrêmement peu de la progression arithmétique. Car si l’on calcule 
les valeurs des deux premiers, 5,ioi336 et 5,101289, et qu’on prenne leur diffé¬ 
rence 0,000047, de même celles des deux derniers 5,09б55о et 5,096502 avec leur 
différence 0,000048, enfin si on divise la différence du premier au dernier par 100 
pour avoir la moyenne 0,00004834 qui sera l’exposant de la progression arithmé¬ 
tique, nous trouverons que cet exposant ne diffère que de 0,00000x34 et de 
