Expériences de forte compression. Gi 7 
0,00000034, quantité si petites que l’on est en droit d’admettre que cette pro¬ 
gression ne diffère pas sensiblement de la suite des sixièmes racines, dans le cas 
en question. Ainsi l’on peut admettre que, dans les limiles de 1 à loo pressions 
aimosphériquesles rapprochemens linéaires du verre comprime' sont en raison des 
pressions, comme cela a Heu pour les gas *). 
/ 
Il ne serait pas difficile de tirer de ces expe'rlences des objections contre l’hypo¬ 
thèse admise par La Place et tant d'autres savans illustres, que les attractions des 
mole'cules de 'la matière l’une vers l’autre (l’attraction de surface) suivent la même 
*) La solution du problème suirant nous fournira la proportion de la condensation du verre sous 
la pression donnée. 
Une sphère creuse est diminuée de volume par la pression, d’une très petite quantité. Le rayon 
de la sphère avant la compression soit r: le rayon de la meme sphère dans l’état de compression soit 
r — X', la différence de volume soit yt, I.’on veut savoir de combien les molécules de la substance du 
verre se sont rapprochées en direction linéaire. 
Solution, g лт ^ —é ^ (r —D’où vient, en rejetant les puissances supérieures de x, 
A 
br'^x'^A et X — 
4 
Mais la différence des deux surfaces est 4 — i JI {r — x')^ ~ 8 nrx', et en mettant dans cette 
valeur celle de x l’on a t 7 trx~ --, e.xpresslon pour la différence des surfaces des deux sphères. 
r 
Mais chacune de ces surfaces peut être considérée comme un cercle dont le rayon est double de 
celui de la sphère. Soit donc le rayon de la sphère non comprimée H, celui de la même sphère 
dans l’état de compression ~ ü — y, y sera le raccourcissement cherché pour l'étendue linéaire R. 
л A A 
On a donc TV R^ — П (R — y'Ÿ inRy ~ - etj~ -- Et comme R "ZL a f l’on * 
r nrR 
A 
y — 
Ainsi le raccourcissement linéaire pour la longueur R est égal à la différence de volume 
divisée par le grand cercle de la sphère pris deux fois. 
Soit a la fraction décimale 0,005674, qui a été trouvée comme rapport de la diminution ée 
volume, nous avons A par conséquent y ~ ?-^rn. Or R étant égal à s r, nous 
aurons a pour le raccourcissement sur la longueur r, c’est à dire qu’une longueur égale au rayon de U 
sphère subira un raccourcissement égal à et si nous mettons dans cette expression la valeur de o, 
nous aurons pour le raccourcissement 0,001891 ou 3^5, le rayon r de la boule étant pris pour l’unité, 
dans la supposition d’une pression de 100 atmosphères et 0,00001891 ou гіЬб pression d’une 
atmosphère. 
Mtm. yj. S er. Sc. math. etc. T, 11. 
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