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JOURNAL DE MICROGRAPHIE. 
CONTRIBUTION A LA THÉORIE DU MICROSCOPE. 
(Suite.) 
Dans l’application pratique des définitions ci-dessus proposées, il ne faut 
pas oublier que les cercles de dispersion de l’image virtuelle objective cau¬ 
sés par les défauts de l’exécution technique et l’aberration subsistante, 
n’atteignent jamais, quand on emploie des objectifs du plus grand pouvoir, 
une importance aussi sérieuse que cela arriverait dans le cas où la disper¬ 
sion serait produite dans de larges pinceaux remplissant toute l’ouverture. 
En fait, aussitôt que l’ouverture angulaire devient considérable, une petite 
partie seulement en est occupée en même temps et à la fois par les rayons 
formant image, et les aberrations sont, par conséquent, proportionnelles à 
la valeur de la surface occupée. Et puisque, ainsi que nous l’apprenons par 
l’étude des «images d’ouverture », l’aire effectivement occupée par les 
rayons formant image change constamment de place et de grandeur sui¬ 
vant le mode d’éclairage et la structure de la préparation examinée, il s’en 
suit qu’il est impossible d’établir une détermination du « pouvoir ampli¬ 
fiant nécessaire » qui soit valable dans tous les cas (1). Néanmoins, les 
points théoriques indiqués ici sont tout à fait applicables à une estimation 
approximative de l’action que l'on peut attendre aujourd’hui des instru¬ 
ments ; et leur énonciation peut bien servir à dissiper les illusions aux¬ 
quelles quelques auteurs qui ont écrit sur le microscope semblent dispo¬ 
sés à s’abandonner. L’étude théorique des aberrations des rayons formant 
image et l’expérience pratique embrassant l’application de méthodes qui 
seront décrites plus loin, l’épreuve attentive, par les tests, d’un nombre 
considérable d’objectifs de construction récente et sortant des meilleures 
maisons du continent ou de l’Angleterre, ont conduit l’auteur à cette con¬ 
clusion : que la valeur numérique de « l’amplification nécessaire », déjà 
réalisée ou possible à réaliser actuellement, est aussi bien inférieure à ce 
(1) La méthode recommandée par Harting, pour déterminer la limite du pouvoir résolvant 
par l’observation de très-petites images, comme en donnent de fines bulles d’air, n’assure pas 
davantage la détermination du pouvoir optique du microscope d’une manière pratiquement 
réalisable. Car, en dehors de ce fait que la course des rayons effectifs dans ce cas s’écarte 
grandement de toutes les formules qui s’appliquent aux modes d’emploi ordinaires du micros¬ 
cope (en tous cas, avec les objectifs de grand pouvoir), on peut démontrer, comme on le verra 
dans le chapitre suivant, que la résolution des détails dans les images de ces bulles d’air ne 
dépend pas absolument de la seule action dioptrique de l’objectif, mais tout autant, sinon plus, 
d’influences spéciales et entièrement indépendantes, étrangères à l’action du microscope. Les 
résultats de la méthode d’Harting ont seulement montré, en fait, les limites d’un pouvoir 
résolvant qui est sans connexion avec la perfection dioptrique de l’objectif, comme dans le cas 
de l’observation des tests de Nobert ou des Diatomées, quoique dans des conditions d’éclai¬ 
rage quelque peu modifiées. 
