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JOURNAL DE MICROGRAPHIE. 
du baume. Sous des incidences suffisamment grandes, il subit à son tour une 
réflexion totale. C’est l’autre limite du champ du prisme. L’inégalité du pouvoir 
dispersif du baume et du spath fait avancer encore cette limite et rend le champ 
d’autant plus petit. Nous reviendrons plus loin sur cette question. 
Comme l’indice du baume du Canada est de très-peu inférieur à celui du spath 
pour le rayon ordinaire, et que l’angle limite pour ce rayon est de 69°,o, on est 
obligé de donner au prisme une grande longueur; on la fait, comme nous l’avons 
dit plus haut, égale à 3,7 fois le petit côté, et la longueur totale du prisme est 
représentée par la projection de la grande diagonale sur l’axe du prisme, soit 4 
fois la longueur du petit côté. 
Pour remédier à ces inconvénients, on a proposé l’emploi de diverses substan¬ 
ces agglutinantes, et notamment du baume de copahu, dont l’indice de réfraction 
est moindre, ce qui aurait permis de raccourcir le prisme.Mais on a toujours con¬ 
servé jusqu’ici à la coupe du prisme la même direction ; en sorte que les rayons 
extraordinaires subissent la réflexion totale bien avant d’atteindre le plan de 
coupe, et que si le champ gagne en étendue du côté des rayons ordinaires, il perd 
bien davantage du côté des rayons extraordinaires. En somme, le champ perd en 
étendue. 
D’où l’on voit que tant que la direction du plan de section par rapport à l’axe 
du cristal reste la même, il ne sert de rien de recourir à une substance collante 
autre que celle dont on fait actuellement usage. Avant d’insister davantage sur 
les effets de cette direction, il importe de considérer ce qui résulte de l’obliquité 
des faces d’incidence et d’émergence du prisme par rapport à son axe et par 
rapport à la direction des rayons lumineux qui le traversent. 
L’inspection de la fig. 28 fait voir que les rayons qui passent de l’air dans le spath 
du côté de la limite du champ A traversent presque normalement la face AC, et 
qu’à mesure qu’ils s’approchent de l'autre limite ils s’inclinent de plus en plus 
sur la face d’entrée ; le même phénomène se reproduit identiquement à l’émer¬ 
gence des rayons par la face opposée. Cet accroissement progressif de l’obliquité 
des rayons incidents produit une réflexion partielle croissante et un affaiblisse¬ 
ment proportionnel de la lumière transmise ; d’où il résulte que le champ, très- 
lumineux vers l’un de ses bords, devient de plus en plus obscur à mesure qu’on 
s’approche de l’autre bord. 
Cette obliquité des faces d’incidence et d’émergence donne lieu à un autre in¬ 
convénient bien plus grave encore. Le spath d’Jslande est très-tendre ; il présente 
de grandes difficultés à l’opticien, qui cherche à donner à ses surfaces une 
forme parfaitement régulière. Le polissage fausse toujours les surfaces malgré 
tous les soins et toute l’habileté de l’ouvrier, et les légères déviations qu’on ne 
peut éviter influent d’autant plus sur la direction des rayons transmis, que les 
angles d’incidence sont plus considérables. 
En effet, toutes les fois que les rayons forment après leur passage à travers le 
prisme une image réelle ou virtuelle, cette image est toujours confuse et mai 
définie ; mais c’est surtout lorsque l’image doit encore subir un grossissement 
que les défauts du travail entraînent de plus fâcheuses conséquences. 
Ces considérations nous ont conduit à penser que la première chose à faire 
pour remédier aux inconvénients que nous signalons est de donner aux faces 
d’incidence et d’émergence une direction normale à l’axe du prisme. Celte direc¬ 
tion permet aux rayons qui traversent le champ en son milieu d’arriver à l’œil de 
l’observateur sans avoir subi aucune déviation ; pour les rayons qui limitent le 
champ, elle réduit de moitié les angles d'incidence. Dans ces conditions, le choix 
d’une coupe plus convenable et l’application d’une meilleure matière collante 
