4 
A 
pohybuje a magnetické pole jest v klidu, neb obráceně, pohybuje-li se pole 
magnetické a induktor jest v klidu. Dle toho, jakým způsobem silokřivky se 
protínají, lze roztříditi stroje na tři zvláštní řády. 
Ve strojích elektrických pohybuje se induktor neb po případě pole ma¬ 
gnetické v kruhu. Magnetické póly jsou v kruhu rozestaveny, podobně i cívky 
indukční, a protínání silokřivek děje se pohybem otáčivým. Ku snadnějšímu 
seznání působení stroje přeměníme si pohyb otáčivý v pohyb postupný. 
V obrazci 1. značí S J střídavě nastupující póly magnetické severní a jižní 
polarity, křivka pak sinu¬ 
sová značí intensitu pole 
magnetického na různých 
místech. Do prvního řá¬ 
du lze počítati všechny 
stroje, v nichž poloha cív¬ 
ky a prvku proudového 
zobrazena jest v obr. 1. 
(A, E). Uvedeme-li si na 
mysl průběh silokřivek 
mezi dvěma póly opačné 
polarity, lze pohyb prvku 
proudového, který ve 
stroji se děje v kruhu, 
v našem schématu však 
pohybem postupným od levé ruky ku pravé, takto stanoviti: Rovina tímto 
prvkem proudovým položená, pohybujíc se ve směru naznačeném, protíná svou 
hranou silokřivky pole magnetického. Ku stanovení výslední síly elektromoto¬ 
rické, co směru síly této se týče, užijeme pravidla Pfaundlerova. Díváme-li se ve 
směru pohybu lineárného prvku a otočíme prvek ten směrem ručky na hodi¬ 
nách do polohy silokřivky, kterou právě prvek tento protíná, tu ve směru, 
kterým se dostaneme ku severnímu pólu magnetu, vzniká síla elektromotorická. 
Ku stanovení pouhého směru síly elektromotorické v prvku proudovém B 
dostačí, stanovíme-li směr a velikosť síly této v bodech (a, b), tedy v tečnách 
v těchto bodech ku kruhovému proudu vedených. Dle svrchu uvedeného pra¬ 
vidla bude směr síly elektrické v obou případech označen šipkami, jak v obrazci 
naznačeno. 
Síly tyto v prvku proudovém B působí v opačném smyslu, jelikož však a 
pohybuje se v intensivnějším poli magnetickém než b, bude i síla elektro¬ 
motorická quantitativně větší, a výslední síla elektromotorická bude směřovati 
ve směru šipkou v prvku kruhovém označeném. Dle pravidla Pfaundlerova 
seznáme, že směr sil elektromotorických v a a b zůstane nezměněn, pokud a i b 
se pohybují v severní části pole magnetického, pokud se pohybují mezi body 
indifferentními, jakmile však a neb b tuto čáru indifferentní překročí, nastane 
obrat směru síly elektromotorické v těchto bodech. Výslední pak směr síly 
elektromotorické v kruhovém prvku B závislý bude tedy na tom, v jak silném 
poli magnetickém tyto body se pohybují. Výslední směr v kruhovém prvku 
690 
