5 
řídí se dle směru síly elektromotorické bodu, který se nachází v intensivněj¬ 
ším poli magnetickém. Nad póly magnetickými, kde prvek proudový kolem 
pólu symetricky jest rozdělen, bude síla elektromotorická rovnati se nulle. Při 
dalším pohybu prvku proudového od pólu N ku čáře indifferentní bude pře- 
vládati směr prvku b, jelikož v intensivnějším poli magnetickém se pohybuje; 
za čarou indifferentní v negativném poli pak převládá opět z téhož důvodu 
směr prvku v a , jelikož ale směr ten jest opačný směru, když a v positivném 
poli magnetickém se nacházelo, bude v kruhovém prvku B síla elektromoto¬ 
rická výslední nezměněným směrem působiti v celé délce mezi póly 5 a y. 
Nad polem jf opět síla elektromotorická rovnati se bude nulle, a za tímto 
polem vznikne opět síla elektromotorická v opačném smyslu, nastane tedy 
obrat proudu indukovaného. Z předcházejícího rozboru jde tedy na jevo, že 
kdykoliv cívky překročí póly magnetické, nastává vždy obrat proudu induko¬ 
vaného. Chceme-li pak proudy tyto střídavého směru usměrniti, třeba položití 
commutator s přerušující (isolující) vložkou do polohy axiální. — 
Do tohoto prvního řádu strojů elektrických přísluší všechny stroje, které 
před Pacinottim (Grammem) objeveny byly a i velká řada strojů novějších na 
proudy střídavé. Stroje tyto mají společnou úpravu commutatoru, stejné uspořá¬ 
dání pole magnetického, a stejné vinutí na cívkách. Pravidla pro úpravu 
commutatoru pro uspořádání magnetu a vinutí cívek plynou z předcházejícího 
rozboru, a nelze mi na tomto místě jednotlivě o nich pojednati, jen připo¬ 
mínám zde toliko co charakteristickou známku strojů do tohoto řádu patřících: 
je-li magnetické pole utvořeno ze dvou řad magnetů, musí nejen magnety 
vedle sebe ležící míti opačnou polaritu, ale i magnety naproti sobě postaveny. 
Cívky pak, je-li jich počet týž co počet magnetů na jedné straně, střídavě 
opačně vinuty, jestli všecky cívky v jeden celek jsou spojeny. 
Do druhého řádu lze počítati všechny stroje, v nichž poloha cívky neb 
prvku kruhového zobrazena jest obrazcem 2. Pohyb prvku kruhového v ma¬ 
gnetickém poli lze tím 
způsobem stanovití, že 
rovina kruhovým prv¬ 
kem tímto položena, 
svou plochou silokřiv- 
ky magnetického pole 
protíná. Užijeme-li opět¬ 
ně pravidla Pfaundlero- 
va ku stanovení směru 
sil elektrických v bo¬ 
dech a, b, seznáme, že 
síly tyto směřují smě¬ 
rem šipkami v tečnách 
v bodech a , b sestroje¬ 
ných. Směry sil těchto v prvku kruhovém mají opačný směr a výslední směr 
opět bude tu směr bodu a, jelikož bod tento pohybuje se v intensivnějším poli 
magnetickém. Jelikož bod tento stále v intensivnějším poli magnetickém se 
691 
