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FISIOLOGIA GENF.RAL 
a células de A'itclla, carecía de efecto sobre los potenciales bioeléctricos 
de dichas células. 
Lna de las dificultades cardinales jiara la interprctacií’m de los fenó¬ 
menos bioeléctricos, es la incertidunibrc en (|uc estamos acerca de cuál 
o cuales jjartes de la célula actúan como electroflos. Para la e.\]ieriinen- 
tación electroquímica ordinaria se utilizan electrodos de metal, jiero una 
membrana que ofrece resistencia al jiaso de iones, puede ser\'ir como 
fuente de dilercncia de ¡loteiicial. Piernstein ¡irojmso una teoría jiara e.x- 
jjlicar las corrientes bioeléctricas por las diferencias de iiotencial que re¬ 
sultan de la resistencia cine ot recen las membranas plasmáticas de las 
células al jiaso de los iones. La teoría de Itcrnstein ha tenido una amplia 
influencia sobre el pensamiento y sobre la teoría fisioléipicos. v por lo 
mismo será considerada con alpún detalle. JPara una discusión más am¬ 
plia, véase el libro de Bernstein sobre clectroluoli)j.(ía, o lambién con 
ventajas, el libro de Lillie, “Protojilasmic .Action and Xervous ,'\c- 
tion , Bernstein considera que una célula, por ejemplo una fibra mus¬ 
cular, posee una membrana que permitiría el paso de los cationes, jiero 
no el de los aniones. Si consideramos a las sales de jiotasio, (|ue sabemos 
existen en la fibra muscular, los iones jiotasio difunden a través de la 
membrana, pero los aniones con ellos asociados no losaran jiasar. Esto 
da por resultado que los iones de ¡lotasio formen una capa de cargas ]) 0 - 
sitivas, situada inmediatamente jior fuera fie la membrana celular, v (lue 
inmediatamente jjor dentro de ésta, los aniones formen una capa de car¬ 
gas negativas. De este modo es como resulta una doble ca]ia, scjiarada 
por la membrana, y cómo a través de ésta se establece una diferencia de 
potencial (véase la Fig. 82, A), .Si en estas condiciones se rom])e la 
membrana en un punto cualquiera, las cargas positi\'as teiiflerán a fluir 
hacia él, y se producirá una corriente eléctrica (Fig. 82, B ), con que 
se explica el potencial de lesión. Otra manera de presentar la misma 
cosa, consiste en considerar a un electrodo colocado sobre nna ¡larte 
lesionada de la fibra muscular, como si en realidad se hallase en el inte¬ 
rior de la célula, de tal suerte, que cuando se mide la D. I’, de una co¬ 
rriente de lesión, lo que realmente se mide es la D. Ib a través de la 
membrana celular no lesionada. La teoría de Bernstein también ofrece 
una explicación para las corrientes de acción, con sólo suponer c¡ue la 
excitación o la actividad producen en la membrana plasmática, aumento 
de la jrermeabilidad a los iones (esjiecialmente a los aniones). b)e ocurrir 
esto y de ser correcto el esquema de Bernstein, entonces la región exci- 
8 7 Chicago, 1923. 
