in einem verseilten elektrischen Kabel. 
163 
Wir werden den Durchmesser dieses Kreises durch rich¬ 
tige Wahl von b und p so bestimmen, dass er mit dem inne¬ 
ren Querschnitt des Bleimantels zusammenfällt. 
Im Innern dieses Kreises liegen alle die Isothermen, 
deren C grösser ist als p. Von besonderem Interesse ist die 
Kurve, die man erhält, wenn man setzt: 
C\ = p\ 
Ihre Gleichung ist: 
r 
P' + i 
.cos VO. 
Diese Kurve geht durch den Punkt r = 0, und zwar hat 
sie hier einen v-fachen Punkt. Wird r = 0, so kann o fol¬ 
gende Werte annehmen: 
JTT_ 3- 5x (2v— 1)- 
I i) } -1— o 1 — o • • • 0 • 
1 V J V 1 V Jv 
Dies sind die Richtungen der v Tangenten an die durch 
den Nullpunkt gehenden Kurvenzweige. Diese Kurve mit 
den v Schleifen trennt die ganze Schaar der Isothermen in 
zwei Gruppen. 
Jede Isotherme, für die C^>p\ besteht aus v ge¬ 
trennten Teilen (entsprechend den v Drahtquer¬ 
schnitten), jede Isotherme, für die C<ip 2 , bildet 
einen einzigen Linienzug (die v Querschnitte sind 
in einen einzigen z us am men ge flos sen). 
Die Hauptwerte des Kadiusveetors. 
5. Ziehen wir von 0 aus einen Strahl, der die eine Teif- 
kurvo einer Isotherme der ersten Art (<?>p*) symmetrisch 
teilt (wir wollen ihn einen Haupt strahl nennen), indem wir 
setzen <p = 0, so bekommen wir für die beiden Längen, die 
die Kurve von diesem Strahl abschneidet, die Gleichung: 
— 2 .r'.b 
r r’+a* c *-r x 
C* — 1 
c t — i 
= o. 
Diese Gleichung hat zwei Lösungen: 
11 * 
