in einem verseilten ehctriselien Kabel. 
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Berechnung’ des T\ ärmeflusses eiqen von einer grösseren 
Zahl von Drähten gebildeten Hohlcylinder ersetzen durch 
1 c \ linder von nahezu kreisförmiger Gestalt, dessen 
Oberfläche sich an die Aussenflächen der Drähte anschmiee-t 
(Fig. 8.). Fiir den Fall dreier 
Drähte sind die von mir sub¬ 
stituierten Figuren in Fig. 9. bis 
12. gezeichnet. 
Von diesen vier Vernach¬ 
lässigungen sind die erste und 
die dritte ganz unbedenklich und 
sozusagen selbstverständlich, die 
zweite ist, obwohl sie das Re¬ 
sultat wohl trüben wird, doch un¬ 
umgänglich, weil man kaum die 
Fi*. 8. 
Inhomogeneitäten des Materials durch Messungen genau be¬ 
stimmen und gar sie durch eine einfache Formel wird be¬ 
schreiben können. Es bleibt noch die vierte, die wirklich 
eine Ungenauigkeit der von mir im folgenden gebrachten 
mathematischen Lösung des Problems involviert. Wir werden 
aber in Abschnitt 15 . sehen, wie man sich von der Grösse 
dieser Ungenauigkeit immer eine ungefähre Vorstellung ver¬ 
schaffen kann. 
Wir gehen nun dazu über, die für die v getrennten 
Drahtquerschnitte substituierte Isotherme aus den Daten (Ra¬ 
dius des Drahtquerschnittes und Abstand der Drahtaxe von 
der Kabelaxe) zu berechnen. 
Berechnung der Parameter aus den Daten. 
11 . Gegeben sei: 
1. Der Radius des ersten Hauptkrümmungskreises p (den 
wir also gleich dem Radius des Drahtquerschnittes wählen). 
Bisher wurde diese Grösse p x genannt. 
2. Der Radius des Kreises, den dio innere Isotherme 
(d. h. die v Drähte) von innen berührt 7t!,. Dies ist die 
Grösse, dio bisher r 1 genannt wurde. 
3. Der Radius der kreisförmigen Isotherme R a . Das ist 
also der innere Radius des Bleimantels, bisher wurde er R 
genannt. 
