in einem verseilten electrischen Kabel. 
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man weiter bis 27 7 , so bekommt man schliesslich den nächsten 
halbierenden Strahl. Die Differenz der beiden r, für zwei be¬ 
nachbarte halbierende Strahlen ist also 2 77 , und demnach die 
Differenz der beiden zugehörigen 6 nach (42): 2 t 7 . 6 *j. Diesen 
Wert haben wir in die Formel (4) für (h t — h 2 ) einzusetzen, 
wenn wir den zwischen zwei halbierenden Strahlen fliessenden 
(d. h. den von einem Draht ausgehenden) Wärmestrom be¬ 
rechnen wollen. W T ir bekommen danach: 5 = 2 t 7 . 6 -j. 4 -. Da 
nun im ganzen v Drähte vorhanden sind, so ergibt sich: 
Der gesamte Wärmestrom, der aus den Drähten in 
den Bleimantel übergeht, ist für die Längeneinheit des 
Kabels: 
Q = 2 v 77 .4. Cj.(55 
Wie wir in Abschnitt 1. gesehen haben, ist dies die ge¬ 
samte Stromwärme der electrischen Leitung pro Längeneinheit. 
Andererseits ist nach Definition (9) die Temperatur der sub¬ 
stituierten Isotherme: 
flj = Ct .ln 6-f-c* 2 
und die Temperatur des Bleimantels: 
1L = Cj .ln C 0 -f- 
wo C und Cq aus (40) und (41) zu entnehmen sind. Setzen 
wir ihre Werte ein, so erhalten wir: 
i>i —= Cj.ln ~ = (‘ 1 . ln 
^0 
(1 —oß)+V(l —a 2 ) (1 — ß 2 ) 
a 
Q 
j 
(56 
Durch Kombination von (55) und (56) ergibt sich: 
0 - 
,- (l-«ß)+V(l— « 8 ) (1 
a ß 
2 V77. k 
. (fr, — {>.,). 
' /1 6 2 \ ' 
^ach dieser Formel können wir also die Temperatur¬ 
erhöhung der Drahte aus der Stromwärme berechnen. 
Kennen w r ir den Wärmelei tu ngs wider stand des 
Ivaools für die Längeneinheit 11, so ist demnach: 
