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Dr. K. Sch?-eher: Die Energieverhältnisse 
trizitätsquelle aufgehoben und die Blase isoliert (adiabatisch) 
weiter vergrössert bis zum Radius r 3 . Hierauf werde die 
Blase wieder mit einer Elektrizitätsquelle (Elektrizitätssenke) 
vom Potenzial P 2 <^P 1 verbunden und ihr Radius dadurch, 
dass Luft ausströmt, verkleinert bis auf r 4 , welcher Werth so 
bestimmt ist, dass, wenn schliesslich die Blase wieder isoliert 
verkleinert wird, bis zum Radius auch die auf der Blase 
befindliche Elektrizitätsmenge wieder gleich der am Anfang 
des Prozesses ist. Die Blase hat also einen Kreisprozess 
durchgemacht, welcher ein umkehrbarer ist, wenn man darauf 
achtet, dass der Druck der Luft in der Blase stets gleich dem 
durch die elektrische Ladung modifizierten Druck der Ober¬ 
flächenspannung ist. Die Analogie dieses Prozesses mit dem 
Carnot’schen ist scheinbar eine vollkommene. 
Um den Wert von r 4 zu berechnen, haben wir die Be¬ 
dingung zu benutzen, dass die Elektrizitätsmenge am Schlüsse 
des Prozesses wieder dieselbe sein soll, wie am Anfang. Es 
sei dieselbe anfänglich e v Während des ersten Teilprozesses 
werde aufgenommen e. 2 — e t , so dass sie also am Ende dieses 
Teiles e 2 ist. Während des zweiten Teilprozesses bleibt sie 
ungeändert e 2 , während des dritten fällt sie um e x — e 2 und 
während des vierten bleibt sie wieder konstant gleich e v Da 
nun die elektrische Kapazität einer Kugel gleich dem Radius 
ist, erhalten wir die 4 Gleichungen: 
G = G = P 2 r 4 
G = Pir -2 = P 2 r s 
1 ) 
Dieselben ergeben: 
Wieder vollkommen analog der bekannten Gleichung 
zwischen den 4 Werten des Volumens des Gases beim Car¬ 
not’schen Kreisprozess. 
Untersucht man aber die Energieverhältnisse des Lipp- 
mann’schen Kreisprozesses, so stösst man auf einen funda¬ 
mentalen Unterschied: Während beim Carnot’schen Prozess 
nur zwei Energieformen in betracht kommen, die Wärme¬ 
energie und die Volumenenergie, haben wir beim Li pp- 
