Analyse osci/lirender Flaschenentladungev. 191 
während der Dauer eines Funkens nach der im Moment des 
Funkenbeginns bereits vorhandenen; in Folge dessen sind die 
ersten der Partialentladungen etwas 
stärker als die folgenden, für welche 
jedesmal die Flaschen gerade bis zur 
betreffenden Schlagweite geladen wer¬ 
den. — Eine jede Partialentladung, 
dargestellt durch ein Rippenpaar, besteht 
nun aus einer Reihe von Oscillationen. 
Bei diesen ist die Geschwindigkeit des 
Fluorescenzflecks in der Nähe der 
Umkehrpunkte verschwindend klein, 
in den Umkehrpunkten gleich Null. 
In Folge dessen wird die Lichtstärke 
in den Umkehrpunkten und in deren 
Nähe weit grösser sein, als während des 
übrigen Teiles der Hin- und Hergänge. 
Der Unterschied kann so gross wer¬ 
den, dass man nur die Umkehrpunkte 
sieht; da die Schwingungen stark ge¬ 
dämpft sind, und da der Fluorescenz- 
fleck eine gewisse Ausdehnung hat, 
verschmelzen dann die Bilder der Um¬ 
kehrpunkte a, />, c . . . in der schema¬ 
tischen Fig. 2 zu den beiden beobach¬ 
teten schrägen Rippen. Die letzten 
Oscillationen einer jeden Partialentladung, bei welcher die 
Rippen sich asymptotisch der Ruhelage nähern sollten, gehen 
unkenntlich in den nachleuchtenden Horizontal-Streif über, 
welcher von dem unabgelenkten Fluorescenzfleck herrührt.— 
Diese Erklärung hat sich durch die folgenden Versuche als 
richtig bestätigt. 
Um den schweren Neefschen Hammer in Bewegung zu 
setzen, w r ar eine ziemlich grosse primäre Stromstärke er¬ 
forderlich; es wurde daher statt seiner ein durch besondere 
Trockenelemente betriebener Queeksilborunterbrecher genom¬ 
men; dann konnte die primäre Stromstärke soweit herab¬ 
gesetzt werden, dass bei gleichzeitiger Vergrösserung der 
Funkenstrecke zwischen den Mikrometerkugeln (auf etwa 1 mm) 
