welche durch die Einwirkung der Elektrisierung etc. 
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zeigt, dass die Beugungserscheinung für einen kleinen un¬ 
durchsichtigen Schirm dieselbe ist wie für eine kleine gleich¬ 
gestaltete Öffnung in einem übrigens undurchsichtigen Schirm, 
ausgenommen, dass die Intensität im ersten Falle in der Mitte 
der Erscheinung unendlich mal stärker ist als in letzterem. 1 ) 
Ferner zeigt die Theorie, dass, wenn die Zahl der beugenden 
Öffnungen sehr gross ist, und dieselben regellos verteilt sind, 
was bei unseren Versuchen also für die als undurchsichtig 
anzusehenden Tröpfchen zutreffen würde, das Beugungsbild 
ganz dasselbe ist wie das von einer Öffnung bezw. einem 
Tröpfchen hervorgerufene. Für Beugungserscheinungen an 
einer kreisförmigen Öffnung gilt die allgemeine Formel 2 ) 
wo ü den sehr kleinen Winkel zwischen dem einfallenden 
und dem gebeugten Strahl, R den Radius der beugenden 
Öffnung und \ die Wellenlänge des Lichtes bezeichnen. 
z hat lür den ersten hellen Beugungsring den Wert 1,220 —, 3 ) 
so dass wir erhalten 
J? 0,61 1 
x ~ o - ’ 
Zur Berechnung von 0 betrachten wir nebenstehende Figur. 
B 
A 
1) G. Kirchhoff, Vorlesungen über matli. Optik, lierausg. von 
K. Honsel. (Leipzig, 1895). S. 96. 
2) G. Kirchhoff a. a. 0. S. 94. 
3) G. Kirchhoff a. a. 0. S. 95. 
